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2 _ 2 = D‘iL' 1 2 i n 2 D'gl^n 2 
" }?-V- 1 G 1 L 1 l G 2 L 2 il—n J ’ 
von denen sich das erste rechter Hand auf das Lösungs¬ 
mittel beziehen möge. Durch eine Rechnung, die ganz den 
beiden vorstehenden analog ist, gelangt man dann bei 
gleichen Vernachlässigungen zu folgenden Endresultaten: 
Darin steht zur Abkürzung: 
ft % - 
u oo 
n 
00 
Oo 2 = 
T 2’ 
n 0D 2 D'<2 
Dh 
U» 
X 2 
D' s 
1 
D' ^L 2 
Dl X 2 
2ab = n 00 2 D / i Gi 
Li 3 
X 3 
Es verlaufen folglich die hyperbolischen Krümmungen 
der anomalen Dispersion nunmehr in ähnlicher Weise zu 
beiden Seiten der Curve des Lösungsmittels wie früher um 
eine horizontale Gerade J ). Dabei ist jedoch die Mitte des 
Absorptionsstreifens gegen das Roth hin verschoben, sofern 
jetzt: 
X^ = a 0 L 
D'i Li 2 = n 0 2 L 2 2 . 2 ) 
Die Grenzwellenlängen und Grenzbrechungsexponenten 
ergeben sich näherungsweise mittelst Gl. 45 und 46, wenn 
man darin die constanten n 0 , n M durch die variablen ct 0 , a 
50) 
X 2 
l °5 u a> 
ersetzt. Bezüglich der Breite des Streifens gilt indess 
richtiger der erste der Ausdrücke 41, nämlich: 
X“a ~ X ' 
= KG 2 2 + 4D' 2 . 
1) Vgl. die Berechnung der Kundt’schen Messungen (Pogg. 
Ann. CLX p. 460) sowie meine Mittheilung über eine Arbeit des 
Hrn. Sieben. (Wied. Ann. Beiblätter Bd. II. p. 79.) 
2) Vgl. Kundt (Pogg. Ann. Jubelbd. p. 615 u. Ber. d. Münch. 
Akad. 1877) und Claes (Wied. Ann. III. p. 389). 
