gb CLASSE DES SCIENCES. 
iativement à l’axe o est e'gal au moment de la même 
force par rapport à o'A!, plus le moment de cette force 
transporte'e parallèlement à elle-même au point o' par rap¬ 
port à l’axe O A. Donc , si l’on désigne par A l’axe du 
moment principal relativement au point o ; par A' l’axe 
du moment principal relativement au point o , transporté 
parallèlement à lui-même au point o j par B l’axe du mo¬ 
ment de la résidtante géométrique appliquée au point o 
par rapport au point o , la ligne A sera la diagonale du 
parallélogramme construit sur les deux droites A' et B. 
La ligne qui joint les extrémités des lignes A et A! sera 
parallèle à la ligne B , et par suite perpendiculaire à la 
résultante géométrique. De là résultent les conséquences 
suivantes : 
Si l’on transporte tous les axes des moments prin¬ 
cipaux , relativement aux divers points du corps en un 
même point de l’espace , les extrémités seront dans un 
plan perpendiculaire à la résultante géométrique. 
2. ® Tous les axes des moments principaux qui ont une 
grandeur constante étant transportés parallèlement à eux- 
mêmes en un même point de l’espace , forment une sur¬ 
face conique à base circulaire dont l’axe est la résultante 
géométrique. 
3 . ® Tous ceux qui ont une direction donnée sont égaux 
et relatifs aux divers points d’une droite parallèle à la ré¬ 
sultante géométrique. 
Pour obtenir cette droite , il suffira de déterminer la 
position de la résultante géométrique de manière que l’axe 
de son moment, par rapport au point o , soit égal et pa¬ 
rallèle à la droite qui va de l’extrémité de A! à l’extré¬ 
mité de A. 
4. ® Le plus petit de tous les axes des moments princi¬ 
paux est parallèle à la résultante géométrique du système. 
On remarquera que cette question est résolue ici très- 
simplement , et avec plus de généralité que dans le Mé¬ 
moire de M. Poinsot, sans l’emploi des couples. 
