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von geringer Geschwindigkeit den Widerstand, den in einer 
inkompressiblen Flüssigkeit eine dünne kreisförmige 
Scheibe erfährt, deren Mittelpunkt in ihrer Symmetrieaxe 
schwingt. Der Verfasser ist nun der Ansicht, dass seine 
Resultate auch auf kompre ssible, also luftförmige Körper 
anwendbar seien bei sehr kleinen Geschwindigkeiten, wo 
die auftretenden Dichtigkeitsveränderungen vor und hinter 
der Scheibe vernachlässigt werden könnten. 
Für mehrere einfache Fälle sind die hydrodyn. Diffe¬ 
renzialgleichungen schon früher integrirt worden: von Sto¬ 
kes 1 ) und O.E. Meyer 2 ) für den Fall einer in einer rei¬ 
benden Flüssigkeit schwingenden Kugel, deren Mittelpunkt 
auf einer Graden sich bewegt, von Lampe 3 ) für eine Kugel, 
die um einen vertikalen Durchmesser rotirend schwingt, 
von Helmholtz 4 ) für eine solche Hohlkugel, von 0. E. 
Meyer 5 ) und Maxwell 6 ) für Scheiben, die um ihre Axe 
drehende Schwingungen ausführen. 
Im Anschluss an diese Arbeiten hat also Braun die 
Integration für den Fall durchgeführt, dass eine Scheibe 
in ihrer Axe schwingt. 
Während nun die Resultate der zunächst genannten 
Untersuchungen die experimentelle Prüfung bei kleinen 
Geschwindigkeiten auch für die kompressible Luft im All¬ 
gemeinen bestanden haben, liegt eine Bestätigung der An¬ 
wendbarkeit der Braun’schen Formeln auf Schwingungen 
in Luft noch nicht vor. Da mir aber zwischen dem von 
Braun behandelten Falle und den übrigen Fällen ein we¬ 
sentlicher Unterschied bei der Anwendung auf luftförmige 
Flüssigkeiten zu bestehen scheint (efr. pag. 184), so habe 
ich im Folgenden unternommen, durch das Experiment 
1) Transactions of the Cambr. phil. soc. vol. VIII. pg. 287 
(1847). 
2) Crelle’s Journal Bd. 73 pg. 31 (1871). 
8) Programm des städt. Gymn. zu Danzig (186G). 
4) Wiener Sitzungsberichte Bd. 40 (1860). 
5) Pogg. Ann. Bd. 113 (1861). Bd. 125 (1865). 
6) Phil. Trans. (London) Bd. 156 pg. 249 (1866). 
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