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ter, 20 cm langer Draht trug eine 15 cm lange und 2,1cm 
dicke, vertikal hängende Glasröhre, welche durch Eintüllen 
von Schrot eine beliebige Belastung gewinnen liess. Die 
Röhre war unten halbkugelförmig zugeblasen und oben mit 
einem ebenso geformten Wachsdeckel abgeschlossen, damit 
sie an ihren beiden Enden der Luft eine gleich gestaltete 
Oberfläche darböte. 
Uebt man nun auf die Scheibe einen kurzen, senk¬ 
rechten Druck aus, so wird der ganze Apparat in auf- und 
abpendelnde Schwingungen um seine Ruhelage gerathen, 
welche kleiner und kleiner werdend, schliesslich zu Ruhe 
kommen. 
2. Theoretische Begründung des anzuwendenden 
Beobachtungsverfahrens. 
Die vorhin geschilderte Bewegung vollzieht sich unter 
dem beständigen, gleichzeitigen Einwirken zweier Kräfte, 
nämlich der elastischen Kraft der Spirale und des auf 
sämmtliche schwingende Theile ausgeübten Widerstandes 
der Luft. Für sehr kleine Schwingungen, wie sie im Fol¬ 
genden ausschliesslich auftreten werden, ist der Luftwider¬ 
stand jedes Oberflächenelementes der Geschwindigkeit des¬ 
selben, und die elastische Kraft der Verschiebung aus der 
Ruhelage proportional. 
Demnach haben wir, wenn wir mit £ die Verrückung 
aus der Ruhelage bezeichnen (also die Geschwindigkeit mit^ 
für die vorliegende Schwingungsbewegung nach dem 
d’Alembert’schen Prineip die Differenzialgleichung: 
»W- + <f + Kä “ 0 ' 
Hier bedeutet G die gesammte zu bewegende Masse, 
H den gesammten Luftwiderstand bei der Geschwindigkeit 
1, und K die elastische Kraft der Spiiale. 
Dividiren wir obige Gleichung durch G und setzen 
(nach dem Vorgänge von Gauss 0) 
1) Gauss und Weber, Resultate aus den Beobachtungen des 
magn. Vereins im Jahre 1837 pg. 74. 
