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nach n ganzen Schwingungen stattfindenden, so erhalten wir: 
: t Ae~ at 
(4) |t + nT Ae-“< t + “ T > 
Daraus folgt: , 
u« T 
log 
st 
t + nT 
= n a T log e 
oder 
St 
g) ' <>e |. < .T = „ T | 0ee . 
n 
Der Ausdruck auf der linken Seite dieser Gleichung 
stellt das sogen, logarithmische Dekrement pro Schwingung 
in brigg. Logarithmen dar. 
Wenn wir dasselbe mit /L bezeichnen, so können wir 
schreiben: 
loggt — log gt + nT 
( 6 ) l 
n 
Für a ergiebt sich aus Gleichung (5) der Werth: 
(7) a = j og e • 7p = 2,3026 • tj, ■ 
Es repräsentirt demnach a das log. Dekrement in natür¬ 
lichen Logarithmen und bezogen auf die Secunde. Setzen 
wir in Gleichung (7) für X seinen Werth, so ergiebt sich: 
lOg gt — log gt + nT 
(8) a — 2,3026 
nT 
Zur Berechnung von a muss also die Grösse der Ampli¬ 
tuden gt und gt + nTj ferner die Schwingungsdauer T und 
die zwischen den beiden Amplituden verflossene Anzahl (n) 
der ganzen Schwingungen bekannt sein. 
Nun ist nach Gleichung (1): 
H = 2Ga. 
Wenn demnach a berechnet und G, die zu bewegende 
Masse, gegeben ist, so ist der Gesammt-Luftwiderstand H 
bestimmbar. 
3. Das Beobachtungsverfahren bei meinem Apparate. 
Die zur Berechnung von « nöthigen Grössen wurden 
bei meinem Apparate in der folgenden Weise bestimmt: 
Ganz nahe vor dem erwähnten Metall-Scheibchen war 
