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Bei einem passenden Theilstrich anfangend, zählte ich 
die Schwingungen, die nöthig waren, dass die Amplituden 
um je einen Theilstrich abnahmen. 
Gleichzeitig wurde an einem sogen. Chronographen, 
dessen Zeiger mittelst eines Drückers in einem beliebigen 
Moment freigelassen resp. festgehalten werden konnte, die 
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Schwingungsdauer beobachtet; sie wurde als Mittel aus 50 
bis 100 Schwingungen bestimmt. 
Zu Ende des Versuches wurde die Ruhelage noch ein¬ 
mal abgelesen. 
Auf diese Weise sind alle zur Berechnung von a 
gemäss Gleichung (8) nöthigen Daten gewonnen. Die 
Amplituden £ t und £t + nT ditferirten in meinen Versuchen 
stets um 1 / 2 mm. 
Ihre absolute Grösse war gegeben durch den Abstand 
des betreffenden Millimeterstrichs von der Ruhelage. 
Die Anzahl (n) der Schwingungen, die zwischen den 
umVa 111111 differirenden Amplituden lag, war gezählt, T war 
gleichzeitig beobachtet. 
Mittelst der eben geschilderten Beobachtung erhält man 
offenbar die Dämpfung, respective den Luftwiderstand, den 
der ganze Apparat (also die Scheibe nebst Spirale, Marke, 
Glasröhre und Drähte) erfährt. Um den Widerstand, der 
auf die Scheibe für sich wirkt, zu gewinnen, muss man 
den Widerstand bestimmen, den der Apparat ohne Scheibe, 
bei sonst gleicher Anordnung schwingend, erleidet. Zu dem 
Zwecke schaltet man die Scheibe aus und ersetzt deren 
Gewicht durch Schrot, den man in die Glasröhre bringt. 
Dadurch wird die Schwingungsdauer nur wenig geändert, 
so dass man sie mit der vorhin beobachteten identifiziren 
darf, das Gewicht G ist auch unverändert, nur das log. 
Dekrement a, also auch H hat sich geändert. Nennen wir 
diese geänderten Grössen jetzt a 1 und H 1 , so gilt die 
Gleichung: 
1 (a) H 1 — 2 G ß 1 . 
Der auf die Scheibe allein ausgeübte Luftwiderstand 
der alten. Daher wurden die für die einzelnen Scheiben gewonnenen 
Zahlen nicht untereinander vergleichbar. 
