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ist offenbar = H —H 1 , d. h. gleich dem Widerstand des 
Apparates mit Scheibe, vermindert um den Widerstand des 
Apparates an sich. Für diese Differenz ergiebt sich aus 
den Gleichungen (1) und 1 (a) der Werth 
H —H 1 = 2 G (a—a 1 ). 
Dies ist also der auf die Scheibe bei der Geschwindig¬ 
keit 1 ausgeübte Gesammt-Widerstand. Um den auf die 
Einheit der Fläche bezogenen Widerstand, welcher der 
„speeifische Widerstand“ (v) heissen mag, zu erhalten, hat 
man den Gesammt-Widerstand der Scheibe durch ihren 
Flächeninhalt (F) zu dividiren, also 
2G(a-a 1 ) 
(9) * = --p- 
4. Die Berechnung der Grösse G. 
G bezeichnet, wie schon bemerkt, die gesammte zu 
bewegende Masse. Es ist gleichgiltig, ob wir sie in dem ab¬ 
soluten oder dem konventionellen Maasssysteme ausdrücken. 
Wir wollen das absolute wählen. Es setzt sich G zusammen 
einmal aus dem die Spirale belastenden Gewicht, also dem 
Gewicht der Scheibe, der Glasröhre (eventl. mit Schrot), der 
Marke und der Drähte. Dasselbe betrug bei meinen Ver¬ 
suchen stets 495 Grm. Weiterhin aber muss mau bedenken, 
dass auch die uuteren Theile der Spirale belastend auf die 
oberen wirken, woraus sich ergiebt, dass auch noch ein 
gewisser Bruchtheil des Gewichts der Spirale in Rechnung 
zu bringen ist. Was die Grösse dieses Bruchtheiis angeht, 
so habe ich eine einzige Angabe darüber gefunden bei 
Külp, Schule des Physikers pg. 247. Dort wird die Hälfte 
des Spiralengewichts vorgeschrieben. 
Durch Versuche mit mehreren Spiralen stellte sich aber 
heraus, dass nicht die Hälfte, sondern etwa das Drittel in 
Betracht zu ziehen ist. 
Die Entscheidung über diesen Punkt gewinnt man 
mittelst Formel (3): 
2 7t 
T — - . 
}//? 2 — ( X 2 
Wenn man nämlich die unendlich kleine Grösse ge- 
