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a = 2 « <f( 77 g r 2 
G+^- r - 1 
o 
_ 
wo g = i — ist und die übrigen Zeichen die schon 
1 . 
früher angegebene Bedeutung haben. 
Wie aus der Formel ersichtlich ist, wächst a , abge¬ 
sehen von dem geringen Correctionsgliede im Nenner, in 
demselben Verhältniss wie der Flächeninhalt der Scheiben. 
Die Resultate meiner Versuche fordern dagegen, dass 
a stärker wächst als die Scheibenfläche. 
In der folgenden Tabelle habe ich die aus der obigen 
theoretischen Formel berechneten 1 ) und die experimentell 
beobachteten Werthe des log. Dekrements zusammengestellt 
Tab. IV. 
I- 
II. 
III. 
IV. 
V. 
« be- 
Differenz 
V 
obachtet 
zv/ischen 
berechnet 
P 
a 
(das 
beobacht. 
aus den 
berechnet 
frühere 
und 
Zahlen 
a —a 1 ) 
berechnet« 
unter II. 
Scheibe Nr. 1 
0,001230 
0,000389 
0,000575 
-f- 0,000186 
0,002423 
» 55 2 
1230 
0692 
1016 
4- 0,000352 
2421 
J5 5J 3 
1230 
1551 
2431 
4- 0.000880 
2411 
5» 55 
1213 
2182 
3587 
4-0,001405 
2382 
Die Col. IV zeigt, dass sehr beträchtliche und zwar 
überall einseitige Differenzen zwischen dem beobachteten 
und dem berechneten logar. Dekrement bestehen, und dass 
sie mit der Grösse der Scheiben zunehmen. 
Berechnet man unter Zugrundelegung der theorek 
Werthe von a (Col. II) nach Formel (9) den spec. Wider¬ 
stand v, so ergeben sich die unter V zusammengestellten 
Zahlen. Dieselben nehmen mit wachsendem Scheibeninhalte 
ab, während die auf Grund des Experiments erhaltenen 
(Tab. III Col. VII) zunehmen. 
1) Es ist zu beachten, dass die Luftreibungsconstante i u = 0,00019 
(gr 1 cent. 1 sec. —1 ) zu nehmen ist, und dass o, die Dichtigkeit der 
Luft, auf Wasser von 4°C. bezogen werden muss. 
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