184 
eine Verdichtung stattfinden, während bei einer unendlich 
kleinen Scheibe die Lufttheilchen mit Leichtigkeit aus- 
weichen können, so dass eine Verdichtung ausgeschlos¬ 
sen ist. 
Einer practisch brauchbaren theoretischen Untersu¬ 
chung über in Luft schwingende Scheiben, die sich in der 
von uns angenommenen Weise bewegen, dürfen demnach 
nicht die Differenzialgleichungen für inkompressible Flüssig¬ 
keiten zu Grunde gelegt werden. 
Dass diese Gleichungen für die Behandlung der Ein¬ 
gangs erwähnten ähnlichen Fälle ausreichen, kann nicht 
als Gegengrund angeführt werden, denn zwischen jenen 
Fällen und dem von uns in’s Auge gefassten besteht eben 
der Unterschied, dass dort Luftverdichtungen und Luftver¬ 
dünnungen nicht auftreten. Greifen wir zunächst den Fall 
heraus, dass eine Kugel auf einer Graden hin- und her¬ 
schwingt. Wenn man sich die Kugel ruhend denkt und die 
Luft gegen sie strömend annimmt, so werden beim Auf¬ 
treffen auf dieselbe die einzelnen Lufttheilchen aus ihrer 
Bewegungsrichtuug etwas abgelenkt, um an der Oberfläche 
entlang zu gleiten. 
Es wird also mehr die Luftreibung als der eigentliche 
Luftwiderstand eine Rolle spielen. Bei den übrigen Fällen 
handelt es sich ausschliesslich um Luftreibung, wobei von 
Verdichtungen keine Rede sein kann. 
Es erübrigt noch die Geschwindigkeit festzustellen, 
welche bei meinen Versuchen vorkam. Wie Tab. I und II 
zeigen, beziehen sich die (den Berechnungen zu Grunde 
gelegten) Enddekremente auf Elongationen von etw r a 
0,7 mm = 0,07 cm. In der Zeit T (2 Sekunden) wurde der 
Weg von 0,07 cm viermal von der Scheibe durchlaufen, 
also ist ihre mittlere Geschwindigkeit = = 0,14 cm. 
Demnach beträgt das Maximum der Geschwindigkeit, wel¬ 
ches die Scheibe beim Durchgänge durch die Ruhelage be¬ 
sitzt, 0,22 cm. (Man erhält bekanntlich bei Pendelschwingungen 
die Maximalgeschwindigkeit aus der mittleren durch Multi¬ 
plication mit 
