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als die zu untersuchende Kugel unterhalb der Glasröhre 
hing. Die letztere trug nämlich am unteren Ende einen 
kleinen Knopf, an welchem die Kugel vermittelst eines 
25 cm langen, feinen Drahtes befestigt war. Die Glas¬ 
röhre ihrerseits war durch ihren 20 cm langen Draht an 
dem die Marke tragenden Scheibchen suspendirt. 
Untersucht wurden drei Hohlkugeln aus Glas von 
verschiedener Grösse. Die beiden kleineren besassen 
eine runde, kleine Oeffnung mit aufgewulstetem Rande, 
um welchen der sie tragende Draht gezogen wurde. 
Sie wurden zur Erzeugung des gewünschten Gewichtes 
(495 gr) mit Schrot fast vollständig gefüllt. Die dritte, 
grösste Kugel war vollständig geschlossen und behufs ihrer 
Befestigung mit einem Hacken versehen. Bei ihr wurde 
der nöthige Schrot in die Gasröhre gebracht. 
Meine Beobachtungen sind in der folgenden Tabelle 
niedergelegt. 
Tabelle VI. 
I. 
II. 
III. 
IV. 
V. 
Radius 
Schwin¬ 
gungs¬ 
dauer 
log. Dekr. 
brigg. pro 
Schwingung 
G) 
A—Ä 1 
— izÜ. 2,30258 
2 
Nr. 1 
>, 2 
»3 
5,15 cm ; 
6,6 „ 
8,13 „ 
2,0000 
2,0016 
2,0055 
0,001765 
1890 
2140 
0,000235 
360 
610 
0,0002706 
4145 
7023 
In Col. V ist das logarithm. Dekrement in natür¬ 
lichen Logarithmen und pro Schwingung gegeben. 
Kirchhoff 1 ) giebt nun für die Schwingungen einer 
in einer reibenden Flüssigkeit befindlichen Kugel, deren 
Mittelpunkt auf einer graden Linie sich bewegt, die 
Formel: 
Hier ist d das logar. Dekrement pro Schwingungs¬ 
bogenin natürlichen Logarithmen, u der Reibungscoefficient 
1) Vorlesungen über mathematische Physik (Mechanik) pg. 338. 
