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§ 3. Abweichende Gleichungen von Maxwell. 
Statt der im vorigen Paragraphen aus dem Ampere¬ 
schen Satze abgeleiteten und in Gleichung (3) ausgedrück¬ 
ten Beziehung zwischen Electricität und Magnetismus ist 
in den von Maxwell aufgestellten Gleichungen implicite 
eine andere Beziehung zwischen Electricität und Magnetis¬ 
mus ausgedrückt. Auf S. 240 des zweiten Bandes seines 
Buches finden sich nämlich unter (1) und (3) die Gleit 
chungen 
[p C] - nnd lc] = 
Hierin bedeutet [e], wie bei uns, die Electricitätsein- 
heit und [C] stellt die Stromeinheit dar. Unter \p] ist die 
Einheit einer Grösse verstanden, welche er das electrokineti- 
sche Moment eines Stromes nennt, auf deren Bedeutung 
wir hier aber nicht einzugehen brauchen, da er selbst 
weiterhin [p] = [m] setzt, und wir daher in der ersten 
der obigen Gleichungen [p] durch [m] ersetzen können. 
Wenn wir dann die beiden Gleichungen mit einander 
multipliciren, so erhalten wir die Gleichung: 
. (6) [««]= [ML'T-*]. 
Diese Gleichung soll nach Maxwell für jedes Maass¬ 
system gültig sein, und sie spielt daher in seinen Ent¬ 
wickelungen dieselbe Rolle, wie in den unsrigen die Glei¬ 
chung (3). 
Die Art, wie Maxwell zu seiner Gleichung gelangt 
ist, beruht darauf, dass er die Kraft, welche ein Strom 
auf einen Magnetpol ausübt, in ähnlicher Weise in Rech¬ 
nung gebracht hat, wie wir bei der Ableitung der Glei¬ 
chungen (1) und (2) die zwischen zwei Electricitätsein- 
heiten und die zwischen zwei Magnetismuseinheiten statt¬ 
findende Kraft in Rechnung gebracht haben. Nun ist aber 
die Kraft, welche ein Strom auf einen Magnetpol ausübt, 
eine electrodynamische, und daraus folgt, dass eine 
Gleichung, deren Ableitung sich auf diese Kraft stützt, 
nur in dem auf die electrodynamischen Kräfte gegründeten 
