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von der Grösse x bedeckt, so ist die wirkliche Beleuch¬ 
tungsintensität i 
(3) . __ Q (F— Z ) J 
ft 2 
4. Dieses wäre also die Lichtmenge, welche in der 
Zeiteinheit auf die Flächeneinheit der beobachteten Retina 
fällt. 
Die Lichtmenge l, welche die Flächeneinheit der Netz¬ 
haut durch die Pupille zurückstrahlt, ist gleich 
(4) 1= CFi= Q C J 
Je 2 
worin G die früher erwähnte Constante bedeutet (vgl. I, 
8 Gl. 4). 
5. Die Lichtmenge l verbreitet sich nach dem Durch¬ 
gänge durch die Linsen L h auf ein kreisförmiges Stück 
:.y des Spiegels, wovon ein Theil (g) durch die Spiegel- 
oflnung eingenommen wird. 
Von der Lichtmenge l tritt also der Bruchtheil 9 
durch die Spiegelöffnung in die beobachtende Pupille ein 
Bezeichnen wir also mit X die Lichtmenge, welche die 
Plächenheit der Netzhaut in der Zeiteinheit der Pupille 
des Beobachters zusendet, so ist 
X = 9l= 9. # CF ( F ~X) J 
<p <f k 2 
oder in anderer Schreibweise 
, _ Q CF*J 
k 2 
Nun ist der Gl. 1 zu Folge 
£ __X, 
w F 
Mithili ist 
(5) i.&'lf,.!! 
ft“ (p\ (pj 
Die Gleichung zeigt, dass bei gegebener objectiver Hellig- 
Keit J der Flamme und bei gegebener Grösse F der beob¬ 
achteten Pupille, die Lichtmenge l abhängig ist von dem 
Verhältnisse des Flächeninhaltes g der Spiegelöffnung zu 
dem Flächeninhalte cp des Bildes, welches die Linsen L u L 2 
Verh. d. nat. Ver. Jahrg. XXXX. 4. Folge. X. Bd. 13 
