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stellten electrodynamischen Grundgesetze, sondern auch 
aus dem Riemann’schen und Weber’schen Grundgesetze. 
Man wird sehen, dass die den drei Grundgesetzen ent¬ 
sprechenden Resultate bei dieser Formulirung nur durch 
einzelne, leicht bestimmbare Glieder von einander ab¬ 
weichen, und sich daher sehr bequem unter einander ver¬ 
gleichen lassen. 
§. 2 . 
Eine bewegte Electricitätsmenge, auf deren Grösse es 
nicht ankommt, und die wir daher als eine Electricitäts- 
einheit annehmen wollen, befinde sich zur Zeit t im 
Punkte x, y } z und habe die Geschwindigkeitscomponenten 
äx dy dz ^ . t • i o / 
—, -fr» Tr • ferner sei em galvanischer btrom s ge- 
dt dt dt ° 
geben, welcher ebenfalls in Bewegung sein kann. Den 
Strom wollen wir vorläufig' der Einfachheit wegen als 
einen linearen annehmen, da hierin keine wesentliche Be¬ 
schränkung liegt, indem man sich einen nicht linearen 
Strom immer in eine unendliche Anzahl von unendlich 
dünnen Stromfäden, die sich als lineare Ströme ansehen 
lassen, zerlegt denken kann. 
Betrachten wir nun in dem Leiter des Stromes zu¬ 
nächst ein einzelnes Theilchen der strömenden Electricität, 
so hat dieses eine doppelte Bewegung, erstens die Strö¬ 
mungsbewegung in dem Leiter und zweitens die Bewegung 
des Leiters selbst. Um die durch diese beiden Bewegungen 
verursachten Veränderungen der in Betracht kommenden 
Grössen von einander zu unterscheiden, wollen wir, ähn¬ 
lich wie ich es schon in einer früheren Untersuchung l ) 
gphan habe, folgende Bezeichnungsweise einführen. Die 
Coorüivaten eines im Leiter festen Punktes betrachten wir 
einfach als Functionen der Zeit t . Zur Bestimmung der 
1) Ueber die Behandlung der zwischen linearen Strömen und 
Leitern stattfmdender, nonderomotorischen und electromotorischen 
Kräfte nach dem electrodynahiib7h.fi.u Grundgesetze, Verhandl. des 
naturhist. Vereins der preuss. Rheinl. uY Westa. Bd. XXXIII 1876 , 
Wied. Ann. Bd. 1 und Clausius, Mechan. Wärmetheorie Bd- II, Ab- 
schn. X. 
