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Coordinaten des im Leiter strömenden Electricitätstheilckens 
aber nehmen wir noch eine zweite veränderliche zu Hülfe, 
welche die Lage des Theilchens in dem Leiter bestimmt, 
nämlich den auf der Leitercurve gemessenen Abstand s‘ 
des Theilchens von irgend einem Anfangspunkte. Demnach 
ist jede Coordinate des Theilchens als Function von t und s‘ 
zu betrachten, wobei s‘ selbst wieder als Function von t 
angesehen werden kann. Seien also x\ y\ z l die Coordi¬ 
naten des Electricitätstheilckens zur Zeit t, so zerfällt der 
vollständige Differentialcoefficient jeder dieser Coordinaten 
nach t in zwei Glieder, welche die partiellen Differential- 
coefficienten nach t und s‘ enthalten, so dass man für jede 
Coordinate eine Gleichung von folgender Form erhält: 
dx J dx‘ dx l ds‘ 
dt dt ds J dt 
Für den Differentialcoefficienten 
ds' 
dt’ 
welcher die 
Strömungsgeschwindigkeit darstellt, wollen wir ein ein¬ 
faches Zeichen einführen, und zwar wollen wir die Strö¬ 
mungsgeschwindigkeit der positiven Electricität mit c‘ und 
die der negativen Electricität mit — c\ bezeichnen, wobei 
es uns dann unbenommen bleibt, je nach der speciellen 
Annahme, welche wir über das Verhalten der beiden Elec- 
tricitäten machen, die Grössen c‘ und c\ als untereinander 
gleich zu betrachten, oder eine derselben gleich Null zu 
setzen, oder ihnen irgend welche von einander verschiedene 
Wertke zuzuschreiben. Mit Hülfe dieser Bezeichnung erhält 
man statt der vorigen Gleichung folgende zwei auf die 
positive und negative Electricität bezügliche Gleichungen: 
drf_ 
dt 
dx‘ 
dt 
dx‘ 
. dx‘ 
dt 
+ c n j 
ÖS 
dx‘ 
, dx‘ 
st 
c i ^ t 
ds 
Bei etwaiger zweiter Differentiation nach t ist zu 
berücksichtigen, dass auch die Grössen c' und c\ wieder 
als Functionen von t und s' zu behandeln sind, indem so¬ 
wohl an einem bestimmten Punkte des Leiters die Strö- 
