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ein Ditferentialcoefficient nach s‘ ist, und welches daher 
bei der Integration über einen geschlossenen Strom s* 
verschwindet. Die von einem geschlossenen Strome oder 
auch von einem Systeme geschlossener Ströme ausgeübte 
Kraft wird daher durch Ausdrücke von vereinfachter Form 
dargestellt, welche wir jetzt näher betrachten wollen. 
Wir gehen zunächst von dem in Gleichung (5) gege¬ 
benen Ausdrucke aus. Indem wir diesen mit cls‘ multi- 
pliciren, und dann über einen geschlossenen Strom oder 
ein System von geschlossenen Strömen integriren, erhalten 
wir die ^-Componente derjenigen Kraft, welche der Strom 
oder das Stromsystem nach meinem Grundgesetze auf eine 
bewegte Electricitätseinheit ausüben muss. Bezeichnen 
wir diese #-Componenten mit 36, so kommt: 
36=Ä; 
dt ds 
ds 1 . 
In dieser Gleichung ist stillschweigend vorausgesetzt, 
dass die Länge des geschlossenen Leiters s ' unverändert 
bleibe, so dass diejenigen Elemente ds 1 , welche zu einer 
gegebenen Zeit den geschlossenen Leiter bilden, ihn auch 
für die folgende Zeit bilden, und kein Element ein- oder 
austrete. In der Wirklichkeit können aber auch solche 
Fälle Vorkommen, wo die Länge des Leiters sich ändert, 
z. B. wenn an einer Stelle ein Gleiten zweier Theile des 
Leiters auf einander stattfindet und bewirkt, dass Leiter¬ 
stücke, welche vorher ausserhalb der Schliessung lagen, 
nachher innerhalb derselben liegen, oder umgekehrt. In 
den bei diesem Vorgänge hinzukommenden Leiterthei- 
len beginnt der Strom und in den ausscheidenden hört er 
auf, und durch diese Aenderung der Stromintensität in 
einzelnen Leitertheilen wird eine Kraft bedingt, welche mit 
in Rechnung gebracht werden muss. Freilich sind wegen 
der grossen Geschwindigkeit, mit welcher das Anfängen 
und Aufhören des Stromes sich vollzieht, die Leitertheile, 
in welchen es in jedem Augenblicke stattfindet, sehr klein, 
di‘ 
dafür ist aber auch in ihnen der Dififerentialeoefficient Arr 
