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sehr gross, und dadurch kann der betreffende Theil der 
fcraft doch einen beträchtlichen Werth annehmen. Es 
fragt sich nun, wie man diesen Theil der Kraft in der 
Formel mit ausdrücken kann. 
Wir wollen die Stelle, an welcffer das Eintreten (resp. 
Austreten) von Leiterstücken stattfindet, als Anfangs- und 
Endpunkt des geschlossenen Leiters s' wählen, so dass ein 
neu eintretendes Leiterstück sich gerade am Ende des 
Leiters anfügt. Wenn wir die Länge des Leiters zur Zeit t 
mit s\ bezeichnen, so stellt sich das während des Zeit¬ 
hs' 
elementes hinzukommende Leiterelement durch —- 1 dt dar. 
dt 
Bezeichnen wir ferner die sehr kurze Zeit, welche zur Ent¬ 
stehung des Stromes in einem in die Schliessung einge¬ 
tretenen Leiterstücke erforderlich ist, mit t, so ist während 
der Verlängerung des Leiters ein am Ende desselben be- 
ds ' 
findliches Stück von der Länge — 77 -T dasjenige, in welchem 
(lv 
das Entstehen des Stromes stattfindet. Dieses Entstehen 
ist ein während der Zeit t stattfindendes Anwachsen von 
Null bis zu dem für die übrige Leitung geltenden Werthe i\ 
di‘ 
Der Mittelwerth des Differentialcoefficienten in diesem 
öt 
i‘ 
Stücke während der Zeit t ist somit gleich — , und ebenso 
X* 
können wir den entsprechenden Mittelwerth des Differen¬ 
tialcoefficienten f — vt) durch — (—^n) darstellen, 
dt \ r ds) r \r ds J\ 
worin der an die Klammer gesetzte Index 1 andeuten soll, 
dx* 
dass die in der Klammer stehenden Grössen r und - 7 -, 
ds 
die zu s l 1 gehörigen Werthe haben. 
Um nun in unserer Formel das Entstehen des Stro¬ 
mes in diesem kleinen Leiterstücke ebenfalls in Rechnung 
zu bringen, haben wir zu dem in der Formel vorkommen¬ 
den zweiten Integrale, welches, wenn wir die Grenzen 
auch mit hinschreiben, die Form 
