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Demnach geht die Gleichung (9) unter Berücksichtigung 
des Umstandes, dass die Länge des Leiters sich ändern 
kann, in folgende Gleichung über, in welcher wir die Gren¬ 
zen des Integrales, deren Hinschreibung für die vorstehende 
Betrachtung zweckmässig war, jetzt der Einfachheit wegen 
wieder fortlassen wollen, weil sie sich, nachdem einmal 
gesagt ist, dass alle Integrale über den ganzen geschlosse¬ 
nen Leiter s‘ auszudehnen sind, von selbst verstehen: 
3 i = l 
d x dx‘ 
dt ds‘ 
ds‘ — lb 
Ebenso erhält man, wenn man diejenigen Werthe, 
welche dieselbe Kraftcomponente nach dem Riemann’schen 
und dem Werber’schen Grundgesetze annehmen müsste, mit 
und # 2 bezeichnet, aus den Gleichungen ( 6 ) und ( 8 ) 
folgende Gleichungen: 
(11) 3E = 
dx l dx‘ c‘ — c\\ 
~dt J? + 2 / 
äs‘ 
( 12 ) 
Ganz entsprechende Ausdrücke, wie sie hier für die 
^-Componente der Kraft abgeleitet sind, gelten natürlich 
auch für die y - und ^-Componente. 
§• 7 . . ' 
Die auf die drei Coordinatenrichtungen bezüglichen 
drei Kraftcomponenten lassen sich nun in der schon in 
§. 1 besprochenen Weise auf Eine Grösse zurückführen, 
aus der sie durch Differentiation abgeleitet werden kön¬ 
nen. Es ist dieses das electrodynamische Potential des 
geschlossenen Stromes oder Stromsystemes auf die im 
Puncte x, y , z befindliche bewegte Electricitätseinheit. Da 
nun bei den von der Bewegung unabhängigen Kräften das¬ 
jenige Potential eines gegebenen Agens, welches sich auf 
eine in einem Puncte concentrirt gedachte Ein¬ 
heit desselben Agens bezieht, nach Green die Potential¬ 
function genannt wird, so wollen wir dieselbe Unterschei- 
