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Wir wollen nun das Potential des geschlossenen • 
Stromes auf das Stromelement ds mit XJds und die #-Com- 
ponente der Kraft, welche das Stromelement erleidet, mit 
Eds bezeichnen; dann haben wir zur Bestimmung von U, 
wenn wir noch die Gleichungen (16) berücksichtigen, zu 
setzen: 
(32) 
dx 
x ds 
hi / il 
' r ^ 3 s 3s‘ d ’ 
dt/ dz 
Tr- , betrachten, können wir dem Ausdrucke von E 
ds ds 
und indem wir diese Grösse U als Function von y, z, 
dx 
ds 1 
folgende Form geben: 
g= d U d 
dx ds 
(33) 
Bringt man statt der meinem Grundgesetze entspre¬ 
chenden Potentialfunction II die dem Riemann’schen oder 
Weber’schen Grundgesetze entsprechende Potentialfunction 
II 1 =n+G x oder 17 2 = iI+G 2 in Anwendung, so hat man 
darin nur das Zusatzglied G x oder G 2 noch besonders zu 
berücksichtigen. Dieses ist aber, da es von den Geschwin- 
digkeitscomponenten 
dx 
dt 
dy 
dt 
dz 
dt 
unabhängig ist, für die 
beiden in ds strömenden Electricitäten gleich, und hebt 
sich daher nach der Multiplication mit hds und — hds 
bei der Addition auf. Demnach besteht in Bezug auf das 
Potential eines geschlossenen Stromes auf ein Stromelement 
und in Bezug auf die von einem geschlossenen Strome 
auf ein Stromelement ausgeübte ponderomotorische Kraft 
zwischen den drei Grundgesetzen kein Unterschied. In allen 
drei Fällen sind die Gleichungen (32) und (33) gültig 1 ). 
1) Ich will hier gelegentlich "bemerken, dass, wenn es sich 
nur um die ponderomotorische Kraft und nicht zugleich auch um die 
electromotorische Kraft gehandelt hätte, die Betrachtung hätte verein¬ 
facht werden können. Für die ponderomotorische Kraft erhält man 
nämlich schon bei einzelnen auf einander wirkenden Stromelementen 
Verh. d. nat. Ver. Jahrg. XXXVII. 4. Folge. VII. Bd. 14 
