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dlf dx dx (dH dx dH dy dH_ dz' 
dx ds dt\dx ds dy ds dz dsj 
dy (dH dx dH dy dH dz 
^ v , y ^ i y 
+ 
4- 
cZZ ^ dx ds~*~ dy dz ds 
dz (dH, dx dH, dy dH, dz' 
dt \ dx ds^~ dy ds~^~ dz ds 
Da nun die Grösse H. H und H r nur insofern von s ab- 
xi y z 
hängen, als die in ihnen vorkommenden Coordinaten x , ?/, z 
der Electricitätseinheit von s abhängig sind, so stellen die 
drei in Klammern stehenden Summen die Differentialcoeffi- 
cienten der drei Grössen nach s dar, und man kann da¬ 
her schreiben: 
dll dx dx d H dy dH dz d H r 
V__= —.—-^4- — - l -i---1, 
dx ds dt ds dt ds dt ds 
oder, wenn man jetzt auch an der rechten Seite wieder 
das Summenzeichen einführt: 
d fl dx 
dH„ dx 
X 
dx d s 
ds dt 
Demnach geht die obige Gleichung für 0 über in: 
dH dx dx dH„ 
(35) @ = 
ds dt 
Da nun die Electricitätseinheit eine doppelte Bewe¬ 
gung hat, nämlich die Bewegung des Leiterelementes und 
die mit der Geschwindigkeit c stattfindende Strömungsbe¬ 
wegung im Leiterelemente, so wollen wir, entsprechend 
der früher von uns angewandten Bezeichnungsweise, setzen: 
dx _ dx . dx 
d t 
= -^~ + C 
dH 
a 
dt 
dt ds 
dH dH x 
+ C 
dt 
ds 
worin die durch — aitgedeutete Differentiation sich auf 
ö t 
die Veränderungen beziehen soll, die von der Strömungs¬ 
bewegung der Electricitätseinheit unabhängig sind. Da¬ 
durch erhalten wir 
i 
