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optisch einfach sind, so dass die bezügliche Dispersions- 
curve nur einen einzelnen Absorptionsstreifen aufweist. 
Dies vorausgesetzt, seien m, m' die in der Volum¬ 
einheit enthaltenen Massen der Aether- und Körpertheilchen, 
und q , q j seien die bezüglichen Excursionen. Es sind dann 
d 2 p dV 
m^, m'^-- au * s * e e ^ nw i r ^ en< ^ en Kräfte, gemessen 
durch die Beschleunigung. Andererseits werden diese Kräfte 
folgendermassen zusammengesetzt sein. 
Heisst e die Constante der elastischen Deformation 
des reinen Aethers, so dass für diesen: 
d 2 p d 2 o 
m dt 2 “ e dx 2 ’ 
wo die x auf die Richtung der Fortpflanzung zu beziehen 
d 2 p 
sind, so tritt zur Kraft ej^ für das Innere eines pon- 
derablen Mittels noch eine weitere von der Wechselwirkung 
der Körpertheilchen herrührende hinzu. Dieselbe wird wegen 
der unendlich geringeren Masse und Kleinheit der Aether- 
theilchen sowie wegen der Leichtigkeit ihrer Verschiebung 
d 2 p 
gleichfalls eine Deformationskraft Ej^| sein 1 ), deren vor 
der Hand unbekannte Charakteristik E sich sonaclr als 
Zuwachs zu e addirt. Man mag sich etwa denken, dass 
durch den Widerstand der Körpertheilchen ein ähnlicher 
Effect entsteht, als würde die Spannung des Aethers ge¬ 
ändert. Man hat folglich für die Bewegung der Aether- 
theilchen im Innern: 
la. 
dt 2 “ ( +E W 
Was andererseits die Schwingungen der mehr discret 
vertheilten Körpertheilchen betrifft, so ist wohl von vorn¬ 
herein die Annahme zulässig, dass deren Amplitüden sehr 
yiel kleiner sind als die der Aethertheilchen. Wir betrach¬ 
ten ferner die Anwesenheit der ersteren lediglich als 
ein Hinderniss für die freie Bewegung des Aethers. 
1) Wenigstens reicht, wie der Erfolg zeigen wird, eine solche 
Kraft aus. 
