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enthalten müssen. Hier bietet sich indess sofort die gewiss 
plausible Annahme, dass die drei vorstehenden, durch die 
Anwesenheit der ponderablen Theilchen bedingten und aus 
der Wechselwirkung mit dem Aether in gleichem Masse 
herfliessenden Kräfte einander streng proportional sind. 
Wir werden dem entsprechend setzen: 
2. E = cc£, E' — ae‘, K = ax, 
wo s, £', x Constante bedeuten, die mit der statischen Be¬ 
schaffenheit des Molekulargefüges, resp. der Dichtigkeit, ge¬ 
geben sind, und wo nur mehr a allein von der Bewegung, 
also dem dynamischen Zustande des Mittels, abhängt. Es 
kommt folglich definitiv: 
“dt 2 - (e+ “ £j dx 2 
,dY ,d 2 <?' 
“ÜF = ß£ d*r 
OC/.Q 
Um diese Gleichungen zu integriren, setzen wir: 
o — Acos2^~+^ — ©^ 
3. 
q ' = A' cos2^i + y — © j. 
Führt man diese Werthe ein, so gehen dieselben in die 
folgenden über: 
m _e+«£ 
7^2 - 
m 
rp2 
X 
l 2 
«T— — crx 
r 
wo zur Abkürzung —^ — x # gesetzt ist. Diese Bedin¬ 
gungen müssen also zwischen den Constanten der Ausdrücke 
3 erfüllt sein, wenn sie als Integrale der Gleichungen 1 
zulässig sein sollen. Eliminirt man aus ihnen a, so kommt 
zunächst: 
m' 
und unter Berücksichtigung der Beziehung 1 — coT: 
wfm+ ~ 
( m+ *£=?) = e - 
