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Wir führen endlich die für den Weltäther (m' ==0) geltende 
0 
Fortpflanzungsgeschwindigkeit v ein, für welche v 2 — —, 
und setzen zur Abkürzung: 
^ — L 2 , 5L£ = D. 
x me 
Alsdann erhält das Brechungsverhältniss n die endgültige 
Form: „ ^ D 
n 2 - 
4. 
ü_i 
L 2 
Sie entspricht der obigen Forderung, dass für eine unend¬ 
lich grosse Wellenlänge 1 = T — oo das Brechungsver¬ 
hältniss n — 1 wird. Für eine unendlich kurze Wellen¬ 
länge dagegen erhält man den Gränzwerth n' 2 = 1—D, 
gegen den selbst insofern, als derselbe bei positivem D 
kleiner als 1 wird, schwerlich theoretische Einwendungen 
zulässig sind. 
Für die Variable ct findet man: 
m ; 
, o —CO 2 
m co 2 _ s 
“ — — ~ ~ ¥~' 
L 2 1 
3. Um von den bewegenden Kräften zu den leben¬ 
digen fortzuschreiten, so denke man sich die Theilchen 
des Mittels aus ihrer Gleichgewichtslage heraus in eine 
solche relative Lage gebracht, wie sie als extreme irgend 
einer inneren Wellenlänge 1 für irgend einen Augenblick 
entsprechen würde, und in dieser Lage durch eine passende 
Kraft festgehalten. Die so erzeugte Spannung ist die 
gleiche, als wenn die ponderablen Theilchen gar nicht 
vorhanden wären. Ueberlässt man dann das Mittel sich 
selber, so drängen die Aethertheilchen gegen die Gleich¬ 
gewichtslage zurück, reissen die Körpertheilchen mit sich 
fort, und die frühere Spannkraft verwandelt sich in leben¬ 
dige Kraft, die sich auf beide Arten von Molekülen ver¬ 
theilt. Beide passiren die Gleichgewichtslage mit einer 
Energie, die resp. bezeichnet werde durch mC 2 , m'C' 2 oder 
A 2 A' 2 
auch durch m^, m' Und da im Weltäther bei iden- 
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