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tischer Verschiebung, d. h. bei identischem A und 1, auch 
eine gleiche Spannkraft entwickelt wird, die aber nunmehr 
A 2 
die maximale lebendige Kraft mC 0 2 = m^ erzeugt, so hat 
-t o“ 
man: 
A 2 
A' 2 
^ , p2 - h ^ rp2 ^ rp 
i;T 0 = wT und: v* = 
m 
welche Beziehung wegen: 1 
übergeht in: 
A 2 A ‘2 A 
5a. m^+m' ? p = p-A 2 , 
oder auch, wenn man zugleich statt der maximalen die va¬ 
riablen Oscillationsgeschwindigkeiten oder Ausschläge ein¬ 
führt, in: 
5b. 
■1 
m^' 2 
ni£> 
2 * 
Es ist also die sogenannte brechende Kraft gleich dem 
Verhältnis, in welchem sich eine gegebene lebendige Kraft 
auf Körper- und Aethertheilchen vertheilt. 
Dies vorausgesetzt, haben wir zu prüfen, ob und unter 
welchen Bedingungen unsere Dispersionsgleichungen mit 
dem hier abgeleiteten Satze verträglich sind. Wir multipli- 
ciren zu dem Ende die beiden Differentialgleichungen resp. 
mit o,q‘ und addiren. So kommt: 
d 2 q , , ,dV d 2 e , d 2 () , / dV 
me dP + m e W = ee dlP+“ se d? + “ £ « dx 1 +£ ^ 
und nach Ausführung der Integration: 
m • , m ' / 2 _ e «> - « 
>2 ^ "h nP2^ 12^ "f~^12^ 12^ ^ £ * 
'2 
rp2^ 1 ^2* 1 p 1 
Die Vergleichung mit Gleichung 5a lehrt sofort, dass die 
zu erfüllende Bedingung die folgende ist: 
5>[« + («'—xl*j^] = 0. 
Lässt man den ersten Factor fort und führt für — seinen 
Q 
Werth aus 5b ein, so erhält man: 
€ — s 
,JL 
L 2 ' 
Q 2 
■ 1 ^ 5=0 
Q - 
oder auch: 
