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n 2 —1 = 
D 
Die gesuchte Bedingung ist also keine andere als die Dis¬ 
persionsformel selber, und sonach bildet dieselbe die 
nothwendige Ergänzung zu dem Satze von der 
breebenden Kraft als dem Verhältniss der leben¬ 
digen Kräfte der Körper- und Aethertheileben. 
4. Mittel, welche der bisher entwickelten einfachen 
Dispersionsformel für den ganzen Umfang der Strahlung 
in Strenge genügten, sind bis jetzt nicht beobachtet worden. 
Man wird daraus schliessen, dass die Zahl derjenigen Sub¬ 
stanzen, welche anstatt einer mehrere Zonen mit complexem 
Brechungsverhältniss (Absorptionsstreifen) besitzen, die bei 
Weitem überwiegende ist. Was die Behandlung dieser 
Mittel betrifft, so wird man die schwingende Körpermasse 
in so viele optisch-chemische Elemente zu zerlegen haben, 
als Absorptionsstreifen Vorkommen. Wäre deren Zahl n, 
so erhielte man u Differentialgleichungen für die Schwin¬ 
gungen der n verschiedenen Körperqualitäten von den 
Massen m' und daneben für die Schwingungen des Aethers 
die um n Zusatzglieder vermehrte Deformationsgleichung 
des Weltäthers. Man erhielte so: 
6 . 
e-t-«i £i -t -«2 £2 d- • • • • 
«i£'i 
dVi 
dx 2 
«1*1 e'i 
, dy 2 , dy 2 , 
111 2 ~dt^ ” «2£2-^+«2*2^2. 
Die Integration und Elimination der « ergäbe jetzt: 
f 
r m + 
m i£i 
t + ~t 
m 2 £ 2 
x'il 2 -£'i x'J 2 —«'2 
Und wenn wieder allgemein: 
-=IA —! = D 
x ' m£ 
gesetzt wird, so kommt definitiv: 
7. 
n 2 — 1 = 2 
D 
ü. 
L 2 
• • • j — 0 . 
1. 
