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Um nun diesen Ausdruck mit der Erfahrung zu vergleichen, 
resp. auf eine für die numerische Behandlung bequemere 
Form zu bringen, beachte man, dass das ganze der genaueren 
Messung zugängliche Spectrum nur etwa zwei Octaven um¬ 
fasst, und dass dasselbe von den Absorptionen der kleinsten 
wie der grössten Wellenlängen beeinflusst wird. Man denke 
sich ferner die l 2 als Abscissen und die einzelnen Functions- 
werthe derselben, nämlich die unter dem Summenzeichen 
enthaltenen Glieder, jeden für sich als Ordinaten aufge¬ 
tragen. Man erhält so n Particularcurven, und die totale 
Ordinate ist die Summe aller particularen. Jede dieser 
Theilcurven verläuft nach einem hyperbolischen Gesetze; 
ihr Mittelpunkt liegt bei L; rechts von demselben erhebt 
sie sich höher, links tiefer als die horizontale Asymptote, 
und ihre Steilheit nimmt zu beiden Seiten desselben sehr 
rasch ab. In Folge dessen werden alle Curven, deren Mittel¬ 
punkt von den Gränzen des zugänglichen Spectrums ver- 
hältnissmässig weit absteht, auf die zwischen diesen ent¬ 
haltene Totalcurve nur einen nahezu constanten Einfluss 
üben. Ueberwiegt der Einfluss des ultravioletten Gebietes, 
so wird dieselbe gehoben, ist dagegen der des ultrarothen 
Gebietes der stärkere, so wird sie gesenkt. In beiden 
Fällen hätte man ein Mittel, welches nur schwach disper- 
girte, und dessen mittleres Brechungsverhältniss entweder 
grösser oder kleiner als 1 wäre, so dass: n 2 m —1 = a. 
Zu diesen entfernten Curven trete.jetzt der Einfluss einer 
solchen, deren Mittelpunkt entweder gerade in das sicht¬ 
bare Spectrum hineinfällt oder wenigstens den Gränzen 
desselben hinlänglich nahe liegt. Die Totalcurve erlangt 
dann die Form: 
2 1 L D' 
n 2 —1 = a+ p-. 
Tj 1 
Und wenn man für a seinen obigen Werth einführt, also 
folgerichtig a auf die von der Localerhebung freie Mittel¬ 
punktsordinate bezieht, und endlich L = l m , D' = Dn 2 m 
setzt, so erhält man: 
8. (n 2 —n 2 m ) (l 2 —l 2 m) = Dn 2 m l 2 m 
oder auch: 
\ 
