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(w 2 m -w*) (l 2 —8 2 ) = $. 
Das durch diese Gleichungen ausgesprochene Dispersions¬ 
gesetz ist das nämliche, welches ich insbesondere für den 
Schwefelkohlenstoff aus der Erfahrung abgeleitet, und auf 
das ich in meiner Abhandlung über das Complexe alle 
theoretischen Consequenzen bezogen habe. Ersetzt man in 8 
1 durch — unter A die zugehörige Wellenlänge im Weltäther 
verstanden, und löst die so umgeformte Gleichung nach n auf, 
so erhält man für die Form der wahren Dispersionscurve 
n = f (A) das Bildungsgesetz: 
9a. n = |n m (|/ (l - D ± (]/ (i-£)-d} 
Und für die zugeordnete innere Wellenlänge 1 wegen der 
Symmetrie der Gleichung 8: 
9b. 
Beachtet man schliesslich, dass sich die Vorzeichen in 
eindeutiger Weise 1 ) dadurch bestimmen, dass die Ordinaten 
der Curve 9a (im Unterschied von Curve 9b) niemals unend¬ 
lich gross werden, so zeigt dieselbe in der That die von 
der Erfahrung verlangte Gestalt. Sie befindet sich rechts 
von der Mittellinie (A^>A m ) oberhalb der horizontalen Asymp¬ 
tote (n:>n m ), links (A<A m ) unterhalb derselben (n<n m ). Die 
Curve hat ferner zwischen zwei bestimmten Gränzwellen- 
längen, A' 0 , A" 0 , den theoretischen Gränzen des Absorptions¬ 
streifens, eine scheinbar unstetige Unterbrechung. Für dieses 
Gebiet werden nämlich die Brechungsverhältnisse complex 
(n = a±bj/— 1 ) ; e i n Beweis, dass hier die Schwingungen 
der Aether- und Körpertheilchen nicht mehr den gewöhn¬ 
lichen Gesetzen gehorchen. Dispersionskraft D, äussere 
und innere Gränzwellenlängen A' 0 , l ; o; A" 0 , 1" 0 und Gränz- 
brechungsindices n' 0 , n" 0 sind mit A m , l m verknüpft durch 
die Beziehung: 
. 10 . 
1) Hiermit fällt zugleich 
Einwand. 
ein von Hrn. Helmholtz erhobener 
