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lebendige Kraft der ganzen Körpermasse einführen; man 
hat dann zu setzen: 
. 5 m '£>' 2 = 
Was andererseits die Verträglichkeit derselben mit den 
obigen Differentialgleichungen betrifft, so erhält man durch 
analoges Verfahren wie oben: 
d2 e | , v d V i , (0 . 8 \ 
dx 2+ e dx 2+ e J 
d 2 e ^ , ,dV d 2 ^ y, ( 
lla -' _ d? =ee d"x 2+ ^ r e 
und die Bedingungsgleichung wird: 
0 
oder: 
^«(*<?g+*y||+v , )== 
^^e 2 [/+( s '— 5t ' 12 )^-] = °- 
Sofern nun das behandelte Mittel (etwa ein Gasgemenge 
oder eine Lösung von Salzen) ganz willkürlich aus meh¬ 
reren einfacheren Bestandteilen, von denen jeder sich durch 
£, x' und a charakterisirt, zusammengesetzt ist, und so¬ 
fern wir überdies nicht annehmen, dass diese einzelnen 
Bestandteile Wechselwirkung auf einander ausüben, so zer¬ 
fällt die vorstehende Totalbedingung in n particuläre. Man 
wird daher haben: 
«i+(«i , -xi < l a )^ = 0 
£2 "4“ (&2 J —Xg'l 2 ) — — = 0 . r. . . . 
Q ■* 
Mit Rücksicht hierauf fasst sich denn das Gesammtergebniss 
der bisherigen Untersuchung auf die folgende kürzeste 
Form zusammen: 
11. ^ 
e' 2 __ 
x'l 2 - 
-£ 
>1 
n 2 —1 
Zm'Q ' 2 
—— -— • 
mo 2 
6. Wegen der Beschaffenheit der beiden letzten Gleichun¬ 
gen ist es natürlich unmöglich, dieselben auf die Form 
n = f (l) zu bringen und daraus die Eigenschaften der 
wahren Dispersionscurve in Strenge abzuleiten. Zu einem 
allgemeinen Ueberblick genügt freilich das, was oben be¬ 
züglich der Näherungsformel 9 ausgeführt wurde. Es er¬ 
hellt daraus, dass, wenn man durch einen Mittelpunkt einer 
Particularcurve n der Gleichung 11 hindurchgeht, man 
gleichzeitig auf der wahren Dispersionscurve eine schein- 
