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bare Unstetigkeit (einen Absorptionsstreifen) durchschreitet. 
Hat zu beiden Seiten dieser Mittellinie das (>'n 2 der Gl. 11 
das entgegengesetzte Vorzeichen, so dass sich die particu- 
lare lebendige Kraft m'n(>n ' 2 rechts zu den übrigen addirt, 
links von ihnen subtrahirt, so wird innerhalb der Gränzen 
des Absorptionsstreifens Wellenlänge 1 und Brechungsindex 
n complex. Nun habe ich in meiner oben citirten Arbeit 1 ) 
gezeigt, dass in diesem Falle das gespiegelte und gebro¬ 
chene Licht stark elliptisch polarisirt ist, und dass auf der 
durchgehenden Welle nicht bloss die Aethertheilchen eine 
plötzliche Phasenverschiebung y, sondern ebenso die Kör- 
pertheilchen eine davon ver s chi e de ne Phasenänderung 
erleiden. Bezeichnet man nun den wirklichen Ausschlag 
der Körper- und Aethertheilchen innerhalb der Gränzen 
der complexen Zone durch q' 0 , Qo, so ergibt eine Verall¬ 
gemeinerung der dort entwickelten Gesichtspunkte, dass 
die nunmehrige Gleichung: 
(a+bl/-l) 2 — \--=H— 
m 
in die beiden folgenden zerfällt: 
(tl+t2j/’-1)2 
a 2 — b 2 — 1 — —-cos 2 (yj — y) 
_ 12 . 
2ab = sin2(%'— y). 
Ist also für die nte Zone und zwar für den Gränzpunkt 
G' rechts derselben y‘—y = 0, so werden zwar sämmtliche 
Particularausschläge mit dem Eintritt in den Absorptions¬ 
streifen gleichzeitig solche Phasenunterschiede erfahren 
aber dieselben erreichen auf der Mittellinie nur ein gering¬ 
fügiges Maximum und sinken jenseits derselben auf Null 
zurück. Bloss für ((?' 0 >(>o)n steigt 2 (y‘ — y) erheblich an, 
erreicht wenigstens bei sehr schwacher Dispersion auf der 
Mittellinie den Werth ±90° (entsprechend ± \U 1) und für 
den Gränzpunkt G" links den Werth ± 180° (oder ± 1 / 2 1), 
so dass hier zwar wieder b = 0 und damit die Curve reell 
wird, aber das Vorzeichen von eV in Gleichung 11 der 
Voraussetzung zufolge in das entgegengesetzte übergeht. 
1) Verhandl. S. 93. 
