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Ergänzung der bis dahin isolirten Zweige der reellen Dis- 
persionscurve. Ihre Ordinaten wachsen gleichzeitig mit der 
Wellenlänge. 
Der absorptive Theil dagegen nimmt von den beiden 
Gränzen zur Mitte gleichmässig zu, und ist daher überall 
entweder nur das obere oder nur das untere Vorzeichen 
zu brauchen. 
Geht man endlich von ganz schwachen zu stärkeren 
Dispersivkräften über, so ergibt die Behandlung der Glei- 
X 
chung 4, wenn man in ihr 1 durch — ersetzt und sie jetzt statt 
nach n nach n 2 —1 auflöst, unmittelbar: 
u . n2 _! = _ V2 (i + d-£)± 1/74(1+d-£)-d. 
Sie zerfallt für die complexe Zone in die beiden fol¬ 
genden : 
a 2 -b 2 -l=-V 2 ( 1 + t) -Fj ) 2 ab =±V D -‘/ 4 (1 +D-£)* 
m'p'0 2 
und gibt neben: ' m ^ 0 ”2 — 1/ D für 2 (z'—x) complicirtere 
Wertlie. Für die Mittellinie insbesondere wird dieser Win¬ 
kel stets kleiner als 90°. 
Dass allerdings die hier angedeuteten Vorgänge niemals 
ohne begleitende Absorption verlaufen, wird schwerlich 
überraschen. Man hat eben in dem Auftreten des 
Phasenunterschiedes zwischen Aether- und Kör- 
pertheilchen einen implicite mitgegebenen Rei- 
bungscoef ficienten, und die Stärke derAbsorption * 1 ) 
1) Setzt man nach Cauchy den Absorptionsfactor der Ampli- 
tüde gleich e^ z ß = — —, die Abscisse z auf dem Lothe ge- 
l rcosr 
nomraen, so hat man für kleine D: 
_ m / () / o 2 sin2 (/— x ) 
. e 1 m^^ni^'o 2 
wo d die durchlaufene Dicke bedeutet und ß nur negativ ist. Ich 
acceptire denselben vollständig, jedoch bedingungsweise, d. h. unter 
strengster Festhaltung vorstehender Bedeutung und ausser jedwedem 
Zusammenhang mit den sogenannten Gränzgleichungen. Vergl. ebend. 
S. 69. 
