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Bezeichnet man endlich (im Unterschied zur Wellen¬ 
geschwindigkeit co) die Strahlengeschwindigkeit durch o 
sin 6 v 
und stellt neben das Sinusverhältniss: n = ——=— das 
smr cu 
Geschwindigkeitsverhältniss: 
so erhält man für 
letzteres, analog wie früher: 
18. 
9l' 2 
£ 
: ,cosd 
A 0 2 
l y 2 > 
L— 1 
n' 2 —1 = 
.5m'51' 2 
mA 0 2 ’ 
wenn zugleich durch Einführung des Summenzeichens mög¬ 
lichst generalisirt wird. 
8. Die weitere Aufgabe besteht jetzt darin, die Werthe 
£ £-=L 2 und d als Functionen des variablen Molekulaf- 
£ X 
abstandes r auszudrücken, m' und m dagegen bleiben als 
Massen des kubischen Raumes von jeder Orientirung unab¬ 
hängig. 
Zunächst lässt sich fragen, welche lineare Dichtigkeit 
des Körpergefüges bezüglich des Widerstandes gegen die 
Aetherschwingungen in Betracht kommt, die in der Rich¬ 
tung der Ausweichung der Körpertheilchen oder die in der 
Richtung des Strahles oder die in einer dritten auf den 
genannten beiden senkrechten Richtung gelegene. Wir 
werden unbedenklich die erstere wählen. 
Was ferner e 1 und x' betrifft, so hängen beide in gegen¬ 
seitiger Ergänzung von der Form, der chemischen Qualität 
und den Kräften des molekularen Gefüges überhaupt ab. 
Es erscheint daher wahrscheinlich, dass jede Dichtigkeits¬ 
änderung die eine wie die andere Grösse in gleichem 
Masse beeinflussen werde. In der That haben meine frü- 
heren Arbeiten ergeben, dass der Quotient derselben: —, 
= L 2 nicht bloss für Gase und Flüssigkeiten von der 
(kubischen) Dichtigkeit unabhängig ist, sondern auch für 
die zwei, resp. drei Hauptbrechungsindices der anisotropen 
Mittel einen identischen Werth hat. Dagegen ist er für 
Kalkspath und Arragonit trotz gleicher chemischer Zusammen- 
