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Setzung verschieden. Wir werden demzufolge un¬ 
sere Constante L 2 als einzig an die optisch¬ 
chemische Qualität gebunden erachten. 
Der Quotient — dagegen als das Verhältniss zweier 
£ 
sich einander zuordnender Deformationsgrössen des Aethers 
und der Körpertheilchen wird nothwendig mit dem Molekular¬ 
abstand r der letzteren sich ändern. Da nun für ein un¬ 
endlich grosses r (das freilich m' = 0 zur Folge hat) n' 
gleich 1 und mit dem Kleinerwerden von r ein Anwachsen 
£ 
von n' verbunden ist, so wird - wenigstens angenähert ir- 
gend einer Potenz dieses Abstandes umgekehrt proportional 
sein. Wir wählen aus einleuchtenden Gründen die erste, 
und wenn wir so: 
19. 
£_ _ 6 
£ l r 
setzen, unter b eine absolute Constante verstanden, so haben 
wir zugleich insofern die Erfahrung für uns, als sich bekannt¬ 
lich 
n' 2 —1 
~ m” 
im grossen Ganzen nur wenig mit der Dichtig¬ 
keit ändert. 
Sonach bleibt nur noch der Werth von 6 zu erörtern 
übrig. Zu dem Ende wolle man sich den folgenden Ver¬ 
such realisirt denken. 
s 
Auf die ebne Trennungsfläche einer isotropen Substanz 
falle unter dem Einfallswinkel 0 eine linear polarisirte 
Wellebne, d. h. ein Bündel von unendlich vielen parallelen 
Strahlen. Dieselbe wird ungebrochen in das Innere ein- 
treten, und ihre Polarisation bleibt innerhalb wie ausser¬ 
halb die nämliche. Von den unendlich vielen eindringenden 
Strahlen greife man einen heraus und denke sich die Körper¬ 
theilchen, die derselbe auf f seinem Wege berührt, durch 
irgend ein Merkmal äusserlich gekennzeichnet. 
Alsdann comprimire oder dilatire man das Mittel nach 
zwei auf einander senkrechten Richtungen, die indess der 
Einfachheit wegen beide der Schwingungsebne parallel 
seien, ungleich stark. Der Erfolg ist ein doppelter. Wegen 
der vorausgesetzten ungleichen axialen Ausdehnung werden 
