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I. Das Princip derAequivalenz der Be wegungs- 
grössen oder der Continuität parallel der Tren¬ 
nungsfläche. Man beziehe die sämmtlichen Schwingungen 
auf ein Coordinatensystem, dessen Z-Axe in die Richtung 
des Lothes fällt, dessen Y-Axe auf der Einfallsebne senk¬ 
recht steht, und dessen X-Axe folglich die Schnittlinie der 
Einfalls- und Trennungsebne ist. Man zerlege ferner die 
Schwingungen £ der Aethertheilchen der Gränzschicht parallel 
den Axen in die Componenten §, rj } C Alsdann verlangt 
der Grundsatz der Continuität, dass für die beiden ersteren 
der Trennungsfläche parallelen, also sowohl parallel als 
senkrecht zur Einfallsebne die Summe der Componenten der 
Schwingungsgeschwindigkeiten in der einfallenden und re- 
flectirten Welle gleich ist der Summe dieser Componenten 
in den beiden gebrochenen Wellen. Man hat folglich: 
d(§E + fe ) _ == d(£'p +§"d)o 
dt dt 
d(?yE +^r) _d( r/D-H/'p)o 
dt dt 
Ich hebe hervor, dass dieser Grundsatz nur auf die 
vollen Ausschläge bezogen werden soll, d. h. auf diejenigen, 
die bisher durch q 0 und deren Amplitude im Gegensatz zu 
A durch A 0 bezeichnet ist. Bezüglich dieser Unterscheidung 
reicht aber, wie man sieht, die blosse geometrische Con¬ 
tinuität nicht aus. Man hat sich vielmehr die lebendige 
Kraft der einzelnen, der Trennungsfläche anliegenden Aether¬ 
theilchen als Stosskraft m^r zu denken, und es wird nun 
dt 
nicht bloss die Quantität der Bewegung parallel der Ebne 
z = 0 im ersten Mittel der im zweiten gleich sein, 
sondern es erhellt auch, dass nach aussen hin gerade die 
Amplititde A 0 der gebrochenen Wellen, nicht aber A, die¬ 
selbe zu repräsentiren vermag. Wäre in der That die 
Continuität allein massgebend, so würde man, wie für ru¬ 
hende*, auch für bewegte Mittel q und ^ nach Belieben 
gegen einander vertauschen dürfen. Das ist indess erweis¬ 
bar falsch. — Entsprechend dieser Forderung sind in vor¬ 
stehenden Gleichungen die J 0 , rj 0 der gebrochenen Wellen 
auch äusserlich bezeichnet. 
