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Da diese Gleichungen ferner für alle Punkte (z = 0) 
der continuirlich einander folgenden Wellebnen, welche 
in die Trennungsfläche selbst hineinfallen, ihre Gültigkeit 
bewahren, so erscheint es zweckmässig, die Ausschläge hier 
nicht, wie oben, auf die Richtung des Strahles, sondern 
auf die der Normalen zu beziehen, also allgemein zu setzen: 
* / z cos a+x sin cc 
Qo = A 0 COS -jjr 11+---© 1, 
wo a der Reihe nach den Einfalls-, Spiegelungs- und Bre¬ 
chungswinkel bedeutet und unter l = wT die Wellenlänge 
längs der Normalen zu verstehen ist. 
Zudem erlaube ich mir, abweichend von Cauchy, 
welcher alle Fortpflanzungsgeschwindigkeiten gleich behan¬ 
delt, dieselben je nach ihrer Richtung durch entgegengesetzte 
Vorzeichen zu charakterisiren. Ich schreibe also natur- 
gemässe r © = 
Q e = Ae 
oo a o / n , zcosöß+xsinöß 
28. q r —— Ah cos 27tj,p—10-1- - - 
e°D = A°d cos (© +-^-1 • 
Sind endlich U, V, W die Winkel, welche die senk¬ 
recht zum Strahle liegenden Richtungen q 0 mit den Coor- 
dinatenaxen bilden, und führt man diese Werthe in die 
Gränzgleichungen ein, so zerfallen dieselben, sofern sie für 
alle t und x gültig bleiben, in die folgenden: 
sin «e _ sin cm_ sin' cm_ sin a"p 
2g Äe Ä'd 1“d 
Ae cos Ue+Ar cos Ue=(A'd cos U'd +A"d cos U"d) 0 
A e cos Ve +ArcosVe= (A'd cos V'd +A'dcosV"d )o- 
Die erstere führt bezüglich der Winkel a zu den Werthen : 
aE = e, cm = 360°—e, ßD=180°-j-r, 
wo e und r absolute Grössen sind. In den beiden letzteren 
sind wieder wegen der vorausgesetzten Ruhe des Mittels 
die Geschwindigkeitsamplitüden den Ausschlagsamplitüden 
proportional. 
II. DasPrincip der Arbeit senkrecht zur Tren- 
