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Entspricht nun dem Widerstand im ersten Mittel ein 
zu hebendes Gewicht p, und bedeuten ebenso p'd, p'Wie 
bezüglichen Widerstände der gebrochenen Wellen im zwei¬ 
ten Mittel, dann verlangt das Princip der Gleichheit der 
Arbeit: p(d&s + d^R) = p d d£'ü -j-p 'd d£" D . 
Oder wenn man, sofern sich diese Gewichte als einander 
proportional herausstellen, durch Integration von der Zeit 
dt zu t übergeht: 
30. p(Ce + Cr) = p'd C'd +p''d£"d. }z = 0. 
Selbstverständlich beziehen sich hier die £ auf die 
wirklichen Ausschläge q, A im Gegensatz zu den unter 
Umständen möglichen q 0 , A 0 . Was denn jetzt das Ver- 
hältniss dieser Widerstände betrifft, so bewirke im ersten 
Mittel das senkrechte Heben des Gewichtes p auf die Höhe 
1 eine der Aethermasse m, die dadurch gleichzeitig in ihrer 
schräg liegenden Bahnlinie verschoben wird, zu Gute kom¬ 
mende lebendige Kraft mc 2 . Ebenso erhalte in Folge einer 
gleichen Niveauveränderung des Gewichtes pD eine gleich¬ 
grosse Aethermasse m im zweiten Mittel die nämliche le¬ 
bendige Kraft mc 2 , zugleich aber auch die benachbarte 
Körpermasse 2m' die Energie 2m'c' 2 , beide in der Richtung 
ihrer resp. Bahnlinie genommen. Es verhält sich dann 
offenbar: 
v p: p D = mc 2 : (mc 2 +2m'c' 2 ). 
Nun ist aber bereits gezeigt, dass, wenn in irgend einem 
brechenden Mittel eine gegebene Arbeit sich auf Körper- 
und Aethertheilchen vertheilt, das Verhältniss dieser Theilung 
mit der sogenannten brechenden Kraft identisch wird. Dem¬ 
entsprechend wird: 
31. p : Pd = 1 : n 2 . 
Und so erhält, wenn man noch den Winkel zwischen Schwin¬ 
gungsrichtung und Loth durch SB bezeichnet und analog 
wie oben setzt: 
. 2tc i z cos a+x sin a 
A cos - 7 p jtH- 
0 ' 
CO 
das Princip der Gleichheit der Arbeit senkrecht zur Trennungs¬ 
fläche die schliessliche Form: 
32. AecosSBe + ArcosSBr=ADCO sSB'Dn^+A'DCOsSB'Dn" 2 , 
wo hier selbstverständlich n', n" die entsprechenden Sinus¬ 
verhältnisse bedeuten. 
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