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wenn wir den bisherigen Variabein #, Ad, Ar die drei neuen: 
(») = »-90°, (Ad) = —, (Ab) = — Ar 
n 
lediglich substituiren. Will man sich nun nicht mit Mac- 
Cullagh auf die sogenannten uniradialen Azimutlie, d. h. 
auf diejenigen Azimuthe des einfallenden Lichtes beschrän¬ 
ken, welche nur einen einzigen gebrochenen Strahl zu Stande 
kommen lassen, so werden die weiteren Transformationen 
verwickelt, Neumann hat dieselben in mühsamer Rechnung 
durchgeführt und gefunden, dass die Multiplication der 
ersten und dritten dieser Gleichungen, ferner die Subtrac- 
tion des entstehenden Productes von der vierten und end¬ 
lich die Division dieser Differenz durch die zweite dasselbe 
Resultat ergibt, als führe man die genannten Operationen 
hei einem uniradialen Azimuthe aus und setze dann wieder 
der rechten Seite das Summenzeichen vor. Demzufolge 
erhält man sofort: 
Ae sin # e +Ar sin -9-r = 2 Ad sin #d 
^ (Ae sin #e —Ar sin^R ) cos e = 2Ad sin #d n cosr 
(A e cos + Ar cos #r) cos e = 2Ad cos r x 
(cos^D+tangz/ tangr) 
Ae cos #e— Ar cos#r = 2Ab cos#d n. 
Für isotrope Mittel, also für J = 0, beziehen sich 
die ersten beiden auf den I Hauptfall (#e — 90°), die letz¬ 
ten beiden auf den II Hauptfall (#e = 0°). 
Der aus diesen Gleichungen abzuleitende Schwächungs- 
Ar 
coefficient ist durch die Erfahrung hinreichend erprobt. 
Ae 
Und wenn zwar die Amplittide (AdAd 1 ) des nach einer 
zweimaligen Brechung aus der Hinterfläche einer plan¬ 
parallelen Platte austretenden Lichtes sich unmittelbar mit¬ 
telst der allgemeinen Beziehung: 
|£ . Ad Ad 1 — Ae 2 —Ar 2 
ableitet, so hat doch Neumann die interessante innere Kry- 
stallreflexion gleichfalls ausführlich behandelt. Zu den iden¬ 
tischen Gleichungen würden natürlich auch unsere Grund¬ 
sätze führen/ 
Dahingegen lässt sich die vieldeutige Continuitäts- 
theorie Cauchy’s durch passende Nebenannahmen zwar wohl 
