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Hier bezieht sich die erste Gl. auf beide Ellipsoide 
((£, E), die zweite nur auf das directe Plücker’sche ((£). 
Und was endlich die circular polarisirenden Mittel be¬ 
trifft, so bedürfen die vorstehenden Differentialgleichungen 
zufolge einer Bemerkung Mac Cullagh’s nur eines einfachen 
Zusatzgliedes, um auch diese Mittel zu umfassen. Denkt 
man sich in denselben eine der Z-Axe folgende Welle, so 
hat man mit grosser Wahrscheinlichkeit: 
+x2l'(£'+V) = 0. 
Und dazu die Integralgleichungen: , 
X. £= s 3f cos2tz^— rj — ±51 sin27z;^_^ .... 
Hier erscheint das Amplitüdenverhältniss W : und 
damit auch der Brechungsindex n als abhängig vom Vor¬ 
zeichen von tj\ man erhält: 
n' 
•i = j;. 
D+Gl 
ii-i 
L 2 
wo G eine Constante bedeutet. Macht man weiter die An¬ 
nahme, dass in dem wie immer zusammengesetzten Mittel 
nur eine einzige sogenannte active Substanz enthalten sei, 
so ergibt sich nahezu durch Subtraction: 
(“*"” ll 2 2 ) ( 1 —= 
2GL' 2 l 
l 2 —L' 2 ’ 
sofern wegen der Kleinheit der Differenz der Indices ihre 
Summe ni-fn 2 = 2n gesetzt werden darf. Folglich weiter: 
ni—n 2 _ 1 1 GL' 2 
ÄA * ~r _ rri 2 -L /2, 
Diesem Ausdruck ist aber bekanntlich der DrehungS- 
winkel ip der Polarisationsebne proportional. Führt man, 
da der Erfahrung zufolge L' 2 durchweg nur klein ist, die 
angedeutete Division aus, so schreibt sich schliesslich: 
R S 
^ ~ 12 + 14 * 
