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' 
Man entwickelt daraus: 
A' 2 cos 2 J [e(a 2 —b 2 )—Xi^ 2 ][£'(a 2 —b 2 )—Xi'A 2 ] + 4a 2 b 2 ££' 
A 2 [V(a 2 — b 2 )— xi / Z 2 ] 2 +4a 2 b 2 € /2 
A /2 sin 2z/ 2ab(fi / xi —£xi')/ 2 
Ä 2 = [V(a 2 — b 2 ) —Xi' A 2 ] 2 -f4a 2 bV 2 ’ 
Und wenn man zur Abkürzung: 
——- — D'~ 
xi' £' m' 
setzt und diese Wertbe in Gl. IV einführt, so erhält man 
als das Gesetz der Dispersionscurve: 
X 2 ' 
a" 
b 2 -l=2 
üm £ 
( 
a 2 —b 2 - 
\ l 2 
L 2 ) D L 2 
(b). 
Imt ' (a 2 -b 2 -g) 2 +4a 2 b 2 
2ab = , 
X 2 
2abD / f -r 
L 2 
(—47 
-f 4a 2 b‘ 
Ist nur eine einzige complexe Zone vorhanden, so dass 
man die Suinmenzeichen fortlassen darf, so lassen sieb a 
und b leicht explicite entwickeln, und es kommt dann, 
wenn man die beiden jetzt auftretenden Gränzwertbe der 
brechenden Kraft für eine unendlich grosse und eine unend¬ 
lich kleine Wellenlänge als: 
(«)i- 
n« 2 -l 
IV 
m' X! .... 0 
-*—iur X — go 
mxi 
l = -~ für X = 0 
m* 
D' = Uco 2 — n 2 2 = Dn ^ 2 
bezeichnet und nunmehr : Xix) — n M L schreibt: 
a' 
