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Für n^ = 1 fallen dieselben mit den Gleichungen 
14b zusammen. Construirt man aus ihnen in bekannter 
Weise die Dispersionseurve auch für ihre reellen Zweige, 
so dass sich zuvörderst schreibt: 
so lässt sich, sofern: n 2 2 = n 00 2 (l—D) gesetzt wird, 
Wurzel ausziehen, und man erhält: 
die 
welche Gleichung sich von Gl. 9a einzig nur dadurch unter¬ 
scheidet, dass hier n^ eine wirklich vorhandene horizon¬ 
tale Asymptote repräsentirt, während dort n m als Mittel¬ 
ordinate einer immerhin gekrümmten Linie aufgefasst wurde. 
Die in Rede stehende Formel (und mit ihr auch zugleich 
die Curve 9b) würde sonach durch gegenwärtige Erörterung 
wieder über die Bedeutung einer blossen Näherungsformel 
emporgehoben. Endlich vollziehen sich jetzt die hyper¬ 
bolischen Krümmungen der anomalen Dispersion selbst für 
eine optisch-chemisch einfache Substanz nicht mehr zu bei¬ 
den Seiten der Horizontalen n = 1, sondern der Linie n = n w , 
und so können daher die Brecliungsverhältnisse aller Wellen¬ 
längen , wie es ja auch nicht unwahrscheinlich ist, die 
Einheit übersteigen. 
Für die zugehörigen Phasenverschiebungen ergibt sich 
Folgendes. Für den Absorptionsstreifen einer einfachen 
Substanz erhält man zufolge Gleichungen IV die trigono¬ 
metrische Tangente der Phasendifferenz 2_i durch Division 
der beiden Ausdrücke (d). Es kommt so: 
n^V^D-b+D-jT-)- 
(e). tang 2z/—- - --yr- 
2(n„ 2 -l)-n^l+D-pJ 
oder für kleine D, d. h. für schmale Absorptionsstreifen, 
einfacher: 
tang 2 J = 
P0 2 --ttoo 2 l|/ Ao—A 
n 2 —1 r jTT* 
co x Aq -A m 
* 
