Sofern wir nun voraussetzen, dass n^ 2 stets grösser 
als 1 ist, bleibt 2z/ kleiner als 90°. Die Pkasendifferenz 
steigt dann vom Gränzpunkt G' rechts (für X = A' 0 , no^n^ ) 
bis zu einem auf der Mittellinie (X — X m ) selbst liegenden 
Maximalwerth an, um links von derselben im Gränzpunkt 
G" (für X— A"o, n'VCiico) wiederum auf Null zurückzusinken. 
Dementsprechend kommt denn nunmehr auch den beiden 
reellen Zweigen (statt 0° und 180°) der nämliche Werth 
2z/ •= 0 zu. 
Was schliesslich das Amplitüdenverhältniss A':A be¬ 
trifft, so wird dasselbe im Unterschied zu Gl. 13 innerhalb 
wie ausserhalb des Absorptionsstreifens veränderlich. Für 
das Innere desselben findet man: 
(0- (V~l)g-(n 2 2 -l). 
Vielleicht dürfte es nicht unzweckmässig erscheinen, 
an dieser Stelle auch die Differentialgleichungen 1 und 6 
entsprechend zu erweitern und sie mittelst der einfachen 
Ausdrücke 3 zu integriren. Dieselben erhalten die Form: 
m 
d 2 (> _ d 2 £> 
dt 2 ' 
d 2 e 
e dx 2 “ l£, dx a 
CtiXiQ 
-CC%£ 2 
d 2 e 
dx 2 
(g)- 
dVi , d 2 eh 4 t 
dt 2 
dV2 
m 2 ‘dt 2 ’ 
dx 2 
, dy 2 , , 
tt 2 £ 2 cfx 2 ^ 2 • • • • 
Die Integration und Elimination der a ergibt jetzt: 
(■ 
t xj 2 - £\ t > X 2 1 2 -£2 
\+ -) — e ’ 
d. h. 
(h). 
oder auch: 
n* 
xj 2 —£i 
m x'il 2 — s'i 
