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Führt man die früheren Abkürzungen (Gl. a) ein und 
setzt noch: 
(c). 
n 2 ro — 1 n 2 2 —1 
00 rrr/Y 
'me'i’ 
so erhält man die verallgemeinerte Gleichung 8, nämlich: 
D' 
(i). 
n 2 —n 2 
oo 
P 
L- 
—1 
zurück, und man ersieht zugleich, dass sämmtliche Einzel- 
bestandtheile an der Bildung der beiden extremen brechen¬ 
den Kräfte parti cipiren. 
Naturgemäss zieht die frühere Annahme -4 — L 2 unter 
1 
L 2 eine von der Dichtigkeit unabhängige Constante ver¬ 
standen, die weitere: — = £ 2 — Const. nach sich. Daraus 
z, 
folgt dann: 
£l = c^, D' = C 
fi y.\ mzi 
und wenigstens für Substanzen mit einem einzigen Absorp¬ 
tionsstreifen : 
(k) , . D' = C (n 2 OT —1). 
Die hierdurch ausgesprochene Abhängigkeit zwi¬ 
schen Brechung und Zerstreuung ist in der That 
durch meiner Gasversuche erwiesen. Ihnen zufolge 
ist nämlich der Abstand zweier Spectrallinien eines Gas- 
spectrums (welche von der Mittellinie hinreichend entfernt 
sind, so dass in Gleichungen 8 und i Wellenlängen 1 und l 
gegen einander vertauscht werden dürfen) der prismatischen 
Ablenkung derselben proportional. 
Was weiter die Behandlung der anisotropen Mittel 
betrifft, so schreibt sich Gleichung (<h) für diese offenbar so: 
(l) . n' 2 —1 Jj0) i Cos 2 a+(i) 2 Cos 2 bH-0) 3 CO S 2 cJ. 
Und daraus erhellt, dass nicht bloss die Erörterungen der 
Nummern 7—12 nach wie vor ihre Anwendbarkeit behalten, 
sondern dass insbesondere auch die strengeren Gleichungen 
VII und VIII nach entsprechender Vervollständigung eben¬ 
falls gültig bleiben würden. 
