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dene Formen geben, von denen ich hier nur die anführen 
will, welche für unsere weiteren Vergleichungen am be¬ 
quemsten ist, nämlich 
-kn CC 
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Wenn man sich die beiden geschlossenen Ströme in 
der bekannten Weise durch magnetische Flächenpaare er¬ 
setzt denkt, so kann man ihr Potential aufeinander ganz 
so bilden, wie es bei Agentien geschieht, deren Theile 
sich mit einer Kraft anziehen oder abstossen, welche nur 
von den Mengen und der Entfernung abhängt und dem 
Quadrate der letzteren umgekehrt proportional ist. Man 
hat nämlich für zwei Elemente dm und dm des magneti¬ 
schen Fluidums, mit dem man sich die Flächen belegt 
dm dm 
denkt, den Ausdruck -- zu bilden, und diesen nach 
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m über das eine Flächenpaar und nach m' über das an¬ 
dere Flächenpaar zu integriren. Dadurch erhält man das 
gesuchte Potential zunächst in der Form eines doppelten 
Flächenintegrals, welches sich aber durch eine leichte ma¬ 
thematische Operation in das obige doppelte Linienintegral 
umwandeln lässt. Da hiernach die von Neumann einge¬ 
führte Grösse bei der Ersetzung der Ströme durch magne¬ 
tische Flächenpaare als ein Potential von der gewöhnlichen, 
beim Magnetismus gebräuchlichen Art erscheint, so wollen 
wir sie zum Unterschiede von einem anderen Potential, 
welches weiter unten zur Sprache kommen soll, das magne¬ 
tische Potential der beiden geschlossenen Ströme aufein¬ 
ander nennen. 
§.2. Anwendung des neuen Grundgesetzes auf die 
in bewegten linearen Leitern strömenden 
Electricitäten. 
Wir wollen nun dazu schreiten, die Kräfte, welche 
die in zwei linearen Leitern strömenden Electricitäten auf 
einander ausüben, aus dem von mir aufgestellten Grund¬ 
gesetze abzuleiten. 
Nach diesem Gesetze gilt, wenn Xee die #-Compo- 
