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Entsprechende Gleichungen sind natürlich auch für die 
beiden anderen Coordinatenrichtungen zu bilden. 
Der Abstand r der beiden Electricitätstheilchen von 
einander hängt wegen der Bewegung der beiden Leiter 
unmittelbar von t, und wegen der Bewegung der Electri- 
citäfstheilchen in den Leitern von s und s' und dadurch 
mittelbar von t ab. Der vollständige Differentialeoefficient 
von 
— nach t lautet daher: 
r 
bt + C bs 
+ c 
Wegen der in der Gleichung (5 a ) vorkommenden zwei- 
«■ 
ten Differentiation nach t müssen wir unser Augenmerk 
auch noch auf das Verhalten der Geschwindigkeiten c und 
c richten. Bei einem galvanischen Strome kann die Ge¬ 
schwindigkeit der strömenden Electricitäten sich an jeder 
Stelle des Leiters mit der Zeit ändern, weil die Intensität 
des Stromes veränderlich sein kann, und ausserdem können, 
falls der Leiter in Bezug auf Querschnitt und Stoff nicht 
überall gleich ist, die Geschwindigkeiten an verschiedenen 
Stellen des Leiters verschieden sein. Wenn wir nun dem 
entsprechend bei unserem zur Betrachtung ausgewählten, 
im Leiter 5 sich bewegenden Electricitätstheilchen die 
Strömungsgeschwindigkeit c als Function von t und s be¬ 
handeln, so haben wir zu setzen: 
de bc bc 
dt bt C ös’ 
und ebenso für das im Leiter s sich bewegende Electrici¬ 
tätstheilchen : 
( 10 ) 
de _ bc 
dt bt 
Nach diesen Vorbemerkungen über die Behandlung 
der in Betracht kommenden Grössen wollen wir die Kraft 
bestimmen, welche ein Stromelement ds auf eine in 
einem Puncte concentrirt gedachte Eleetricitäts- 
einheit ausüben würde, wenn diese mit der Ge¬ 
schwindigkeit c im Leiter s strömte. 
