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Will man nun die Arbeit bestimmen, welche diese 
Kräfte bei der Bewegung der Elemente während der Zeit 
dt leisten, so hat man folgenden Ausdruck zu bilden: 
bx , bij . y bz . ^ bx , bif , bz' 
S— + V-£+S!ü + S-!ü + V-ir + ? 
dsds 
'dt (i 
y bz\ 
~ bt) 
bt bt ~ bt bt ‘ 
Substituirt man hierin für 17 , £, rj , £ ihre Werthe, 
so erhält man: 
y,d#Ar'\ 
ds ^ bt bs bs ^ bs bt) 
Jcii dsds 
d# bx 
ds bs 
Hierin kann man weiter setzen: 
d— v bx bx _ 
77377 — 
d£ 
d (1 y,d#d#\_ 1 
bi\r^~bsbsj 
bx bx \ 
b~ _ 
bs ^ bs bt 
bs bs 
L—JL/ - yj _i 
f bs \r ^ bt bs ) 
bx bx b (1 y,d^d^\ 1 y 
bs\r^bsbt/r^ 
y b 2 X bx 1 y,d# b 2 x 
r^dsdtfds' r^bs bsbt 
^7 ^bxbx _ d [1 
~bs^ dfd? 
1 y b 2 x bx 
r bs bt bs' 
bx b 2 x' 
bs bs bt 
wodurch entsteht: 
und wenn man hiermit dieselben Umformungen vornimmt,- 
wie mit (19), so erhält man für die auf die Zeit dt be¬ 
zügliche Arbeit der zwischen zwei Stromelementen 
wirkenden ponderomotorischen Kräfte den Aus¬ 
druck : 
Jen ds ds dt 
b /cos(ss)\ b Iycos(os)\ b Jycos(sa') 
bt \ r ) bs \ r ) bs \ r 
Um die Arbeit, welche von der in einem Leiter indu- 
cirten electromotorischen Kraft während der Zeit dt gelei¬ 
stet wird, auszudrücken, haben wir die electromotorische 
Kraft mit der im Leiter stattfindenden Stromintensität und 
dem Zeitelemente zu multipliciren. Wenden wir dieses 
auf die beiden electromotorischen Kräfte an, welche die 
Elemente ds und ds gegenseitig in einander induciren, so 
kommt : 
l 
