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ds ds dt 
d*E VE' \ 
ds ds ^ dsds / 
Setzt man hierin die unter (21) und (25) gegebenen Aus¬ 
drücke ein, so heben sich mehrere Glieder gegenseitig auf 
und es bleibt: 
-Msdsdt j» j-(--^) + r ^.(jgggjg^ 
4 d /( c —Ci)cos(ss')\ , d ((c — Ci)cos(ss) 
+ tt LM — ; + d?v-7- 
Hierin lassen sich die beiden ersten in der grossen Klam¬ 
mer stehenden Glieder durch folgende ersetzen: 
d lii'cos(ss)\ , d i cos(ss)\ 
-di\—^-) +n di(—^)> 
so dass man für die auf die Zeit dt bezügliche Ar¬ 
beit der von den Elementen ds und ds in einan¬ 
der inducirten electromotorischen Kräfte folgen¬ 
den Ausdruck erhält: 
d ((c — Ci)cos(ss')\ d IC — Ci)cOS(ss)Y\l 
M r / + ds'\ r jJ)* 
Addirt man nun die beiden gefundenen Arbeitsgrössen, 
so erhält man für die auf die Zeit dt bezügliche Ar¬ 
beit aller zwischen den Elementen ds und ds 
wirkenden Kräfte den Ausdruck: 
Je ds ds 
HK 
d (iicos(ss) . , „ 
- | + ,,| El 
•L 
d (ycos(as) (c — Ci)cos(ss) 
+ 
) 
+ 
r r 
d (ycos(sd) (c — ci)cos(ss) 
ds\ 
r 
r 
2 )]|- 
Bei der Integration dieser Ausdrücke nach s und s 
treten für den Fall, dass es} sich um geschlossene Leiter 
und Ströme handelt, dieselben Vereinfachungen ein, welche 
schon in den vorigen Paragraphen bei anderen Ausdrücken 
zur Sprache gekommen sind, indem die Glieder, welche 
die Form von Differentialcoefficienten nach s und s haben, 
bei der betreffenden Integration, wenn der Leiter geschlos- 
