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oder auch, wenn man die Producte h(c + c\) und ti(c-\- C\ ), 
welche die Stromintensitäten bedeuten, durch i und % , und 
die angedeutete Summe durch cos(ss) ersetzt: 
cos(ss') 
Mi 
ds ds . 
Durch Integration dieses Ausdruckes über die beiden 
geschlossenen Stromcurven erhalten wir das Potential der 
beiden Ströme auf einander. Indem wir dieses mit W be¬ 
zeichnen, gelangen wir zu der Gleichung: 
(30) W= M'J'f- ° S< f S ) ds ds, 
welche sich unter Anwendung des durch (26) definirten 
Zeichens iv noch kürzer so schreiben lässt: 
(31) W== ii'w. 
In §. 1 wurde eine von Fr. Neu mann eingeführte 
Grösse erwähnt, welche wir das magnetische Potential 
der Ströme auf einander nannten, und welche durch fol¬ 
genden Ausdruck dargestellt wird: 
- äs ds ’ 
oder unter Anwendung des Zeichens iv durch 
— ii'w. 
Aus der Vergleichung dieses Ausdruckes mit dem für W 
gefundenen ergiebt sich, dass das von uns aus dem Grund¬ 
gesetze abgeleitete electrodynamische Potential ge¬ 
schlossener Ströme auf einander dem von Neumann ein¬ 
geführten Potential dem absoluten Werthe nach gleich, dem 
Vorzeichen nach aber entgegengesetzt ist. 
Betrachten wir nun endlich die am Schlüsse des vo¬ 
rigen Paragraphen gegebenen Ausdrücke der während der 
Zeit dt gethanen Arbeit, so sehen wir, dass die Arbeit 
aller von geschlossenen Strömen auf einander ausgeübten 
Kräfte in der That durch das negative Differential ihres 
eleetrodynamischen Potentials dargestellt wird. Der für die 
Arbeit der ponderomotorischen Kräfte allein gewonnene Aus¬ 
druck ii'div dagegen ist nur dann das negative Differential 
des magnetischen Potentials, wenn die Stromintensitäten con- 
stant sind, oder wenigstens ein constantes Product haben. 
