der niederrheinisehen Gesellschaft in Bonn. 
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Ausser dieser Vereinfachung lässt sich nun aber noch eine 
zweite einführen, welche sich ebenfalls nur auf einen die Wirkungen 
eines geschlossenen galvanischen Stromes nicht beeinflussenden Be¬ 
standteil der Formeln bezieht. 
Ich bin schon bei der Ableitung der obigen Gleichungen in 
einigen wesentlichen Punkten von den bisherigen Anschauungen ab¬ 
gewichen. Ich habe nämlich nicht blos die relative Bewegung der 
i 
beiden Electricitätstheilchen, sondern auch ihre absoluten Bewegun¬ 
gen in Betracht gezogen, und ferner habe ich für die von den Theil- 
chen auf einander ausgeübten electrodynamischen Kräfte von der 
Annahme, dass ihre Richtung in die Verbindungslinie der Theilchen 
fallen müsse, abgesehen. Dagegen habe ich an der Voraussetzung, 
dass die beiden Kräfte einander gleich und entgegengesetzt seien, 
noch festgehalten. Indessen ist auch diese Voraussetzung für Kräfte 
von der Art, wie die electrodynamischen sind, nicht notwendig. 
Lässt man auch sie noch fallen, so kann man den Grundgleichungen 
folgende Form geben: 
T , \ 7 d (1 doc'\ 
— kvv' cos e I — lc—\ - — | 
/ dt\r dt J 
\ dl 1 dy'\ 
— kvv' cos e I — k— I —~ J 
/ dt\r dt J 
' , \ h dl 1 dz‘\ 
— KW' COS 8 I — k —-1 - “77 • 
/ dt\r dt) 
Die durch diese Gleichungen bestimmte auf das Theilchen e 
wirkende Kraft und die ihr entsprechende auf das Theilchen e' wir¬ 
kende Kraft genügen schon für sich allein dem Princip von der Er¬ 
haltung der Energie. Die während eines Zeitelementes von ihnen 
getane Arbeit wird nämlich durch das folgende vollständige Diffe¬ 
rential dargestellt: 
-f kvv' cos e 
} 
Auch kann man durch Anwendung eines bei anderer Gelegen¬ 
heit von Lagrange eingeführten Verfahrens die einzelnen Kraft- 
componenten einfacher ausdrücken. Setzt man nämlich: 
