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Fall senkrecht auf der Einfallsebene stehender Schwingun¬ 
gen sogar mit einziger Anwendung des Fresnel-Neumann’- 
schen Grundsatzes von der Continuität der Excursionen und 
Oscillationsgeschwiudigkeiten bestimmt werden konnte, dann 
scheint vielleicht der Augenblick nicht fern, wo es gelingen 
wird, die gesammte Reflexionstheorie auf einer neuen Grund¬ 
lage auf- und auszubauen. Ich möchte nun in gegenwär¬ 
tiger Abhandlung zeigen, dass diese Grundlage wesentlich 
auf der gedachten Annahme des Mitschwingens der pon- 
derablen Theilchen und speciell auf der einzig durch letz¬ 
tere bedingten Dispersion der Farben beruhen wird. 
Principien und Disposition. 
Wir nehmen an, das auf die spiegelnde Fläche auf¬ 
fallende Licht sei geradlinig polarisirt. Die Schwingungs- 
ausschläge der Aethertheilchen in der einfallenden, refle- 
ctirten und durchgehenden Welle mögen bezeichnet werden 
durch (»E, Qn, Qd^ q*t>, und zwar sollen sich die unac- 
centuirten Zeichen auf die gewöhnlichen, die accentuirten 
auf die verschwindenden Strahlen beziehen. Legt man durch 
irgend einen Einfallspunkt ein Coordinatensystem, dessen 
X-Axe auf der Trennungsfläche und dessen Z-Axe auf der 
Einfallsebene senkrecht steht, und zerlegt man die genann¬ 
ten Ausschläge nach diesen Axen, so mögen die bezüglichen 
Componenten f, r], l genannt werden. Die Summe aller 
soweit sie sich auf das erste Mittel bezieht, heisse ii, die 
entsprechende für das zweite Mittel Jn und analog für die 
übrigen. Denkt man sich dann das natürlich gegebene, 
aus Aether- und Körpertheilchen bestehende Aggregat durch 
ein aequivalentes aus reinem Aether ersetzt, dann verlangt 
zufolge Cauchy der Grundsatz der Continuität, dass die 
durch diese Summen als Functionen der Lage der Aether- 
punkte repräsentirten Curven für die Theilchen der Gränz- 
schicht nicht bloss an einander stossen, sondern auch stetig 
in einander überfliessen. Man hat daher die Bedingungs¬ 
gleichungen : 
ä “ Sih = rjn, Ci — Cii ^ 
d^ d^ii d?yi d^n d^i dtn Lx o. 
dx dx ’ dx ~ dx ^ dx dx ) 
