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Entfernung des letzteren von der erregenden Wellebene 
(etwa irgend einer früheren Lage der einfallenden); C, C' 
sind die mittleren Geschwindigkeitsamplitüden, T ist die 
Schwingungsdauer und co die Fortpflanzungsgeschwindig¬ 
keit; die Länge der gebildeten Welle (wT) heisse l. Ver¬ 
steht man endlich unter a der Reihe nach den Einfalls¬ 
winkel «E, den Spiegelungswinkel «r und den Brechungs¬ 
winkel «D und setzt zur Abkürzung — = ©, dann hat man 
für alle Punkte der Ebene x = o die Beziehung: 
(mECE^+m'ECV)cos2^^ ( t— 
1 \ We / 
— (mECR“-i-m'RC'R^) cos^ ^ (t —ö-f-y *— -1 
J- \ Wr / 
= (mRCD^+ufi^DC'D^) cos'-Tp ^t—©"ky 
Sofern dieselbe für alle t und alle y gültig bleibt, so 
zerfällt sie in die beiden folgenden: 
sin «E sin «R sin «d 
We Wr COj) 
(mECE‘'-|-iu eC^e^)—( mRCR^ -i- m^RCV^)—(mDOE' + iu^DC^B^)- 
Die erstere derselben repräsentirt das allgemeine Spie- 
gelungs- und Brechungsgesetz, und ist insbesondere für 
isotrope Mittel «r = 180<^ —«e. 
Fasst man dagegen zweitens die während einer Schwün- 
gungsdauer von der Weilenquelle ausgegaugenen und auf 
die eintälleude, gespiegelte und gebrochene Welle überge¬ 
gangenen Bewegungsmengen in’s Auge, so lässt sich wie¬ 
derum in doppelter Weise verfahren. Man integrirt ent¬ 
weder die lebendigen Kräfte, die durch einen beliebigen 
unendlich dünnen, aber optisch äquivalent genommenen 
Querschnitt der drei Wellen während der Zeit T hindurch¬ 
gehen. Oder man suinmirt die seitens der Quelle geleiste¬ 
ten Arbeiten, wie sie sich in einem bestimmten Augenblick 
auf den drei Wellen zwischen je zwei gleichen Schwin¬ 
gungszuständen, also auf der bezüglichen Länge derselben, 
vorfinden. 
Ist nun die Breite der Wellen resp. ßE, ßn, ßi), die 
