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ctionsvermögen des betreffenden Mittels längs der bestimm¬ 
ten Richtung der Wellennormale; er ist folglich, sofern 
beide zugleich mit dem Brechungsindex desselben gegeben 
sind, eine Function von diesem. 
Die Volumina m dagegen sowie die Wellenbreiten ß 
sind ausserdem noch abhängig von der Richtung der sie 
begränzenden, ihren Wellennormalen ziigeordneten Strahlen. 
Was nun das Verhältniss betrifft, in dem sich eine 
gegebene lebendige Kraft auf Aether- und Körperschwin¬ 
gungen vertheilt, so entwickelt sich dasselbe mittelst fol¬ 
gender Erwägung. 
Heisst c die Schwingungsgeschwindigkeit, g —f cdt 
= f(t, d) der Schwingungsausschlag einer sich in der Rich¬ 
tung d im reinen Aether fortpflanzenden ebenen Welle zur 
Zeit t, dann ist dieses Fortschreiten derselben dem Princip 
der wellenförmigen Bewegung zufolge geknüpft an die Be¬ 
ziehung : 
6. f(t-}-^^/t, d-f z/d) = t(t, d), = 
woraus: 
7. 
d^ 
dt 
oder: 
c = Hh i;tanga, 
unter v die Fortpflanzungsgeschwindigkeit und unter a den 
Neigungswinkel verstanden, den die Wellenlinie in dem¬ 
jenigen Punkte, durch welchen zur Zeit t die Geschwindig¬ 
keit c eben hindurchgeht, mit der Richtung der Wellen¬ 
normale bildet. 
Nennt man ferner m die in einer unendlich dünnen 
Schicht vom Querschnitt 1 enthaltene Aethermasse und e 
die in ihr vorhandene Elasticität, so erhält man mittelst 
der hier anwendbaren Newton’schen Formel: 
8. u“ ® 
2 — 
m 
die Beziehung: 
mc‘^ = e tang^« 
als Ausdruck der Aequivalenz der gegebenen, durch einen 
bestimmten Querschnitt des Aethers hindurchgehenden le- 
