13 
bendigen Kraft und der von ihr geweckten bestimmten 
elastischen Triebkraft. 
Wendet man sich hiernach vom homogenen Aether zu 
den ponderablen durchsichtigen Mitteln, so denke man sich 
in deren Innern den reinen Aether mit Körpermolektilen 
untermischt, d. h. mit trägen Massen, die, verglichen mit 
der Stärke der vop, der Welle ausgehenden Impulse, nur 
eine verhältnissmässig schwache Einwirkung auf einander 
und auf die Aethertheilchen ausüben. Wäre diese Einwir¬ 
kung geradezu gleich Null (wie etwa die feiner in einer 
Kundt’schen Schallröhre suspendirter Staubtheilchen), so 
würden die Körpertheilchen vom schwingenden Aether fort¬ 
gerissen und an den Oscillationen desselben als eine Art 
von Ballast mit gleicher Schwingungsdauer und Amplitude 
Theil nehmen. Ist daher in einer unendlich dünnen Schicht 
des Mittels vom Querschnitt 1 neben der Aethermasse m die 
Körpermasse m' enthalten, so ist bezüglich der Fortpflan¬ 
zung der durchgehenden Wellen der Effect der gleiche, als 
ob die Masse m' mit der Masse m zu einer Glesammtmasse 
m-f-m' verbunden würde, so dass nunmehr die letztgenannte 
Beziehung sich schreibt: 
(m + m') c^ — etang^ a. 
Indess selbst dann noch, wenn aus irgend welchen 
Gründen die einzelnen ponderablen Theilchen m' für sich 
besondere Oscillationsgeschwindigkeiten c' erhielten, würde, 
abgesehen von der dann nothwendig eintretenden innern 
Diffusion, der obige Zusammenhang zwischen fortgeleiteter 
lebendiger Kraft und Neigung der (Aether)-Wellenlinie seine 
Gültigkeit bewahren. Man hat daher in diesem allgemei¬ 
neren Fall: 
9. mc^ + etang^« 
oder auch, sofern für die verschiedenen Oscillationsgeschwin¬ 
digkeiten c' ihr Mittelwerth c' eingeführt wird: 
,7 m'c'2\ 
mc^ 11 •+- ^~2 1 ~ ® tang^«. 
Ersetzt man nun wieder c und tanga durch ihre Dif¬ 
ferentialquotienten, so dass: 
IQ e _d^ 
dt |/^m (1 4- g d^) ^ 
